Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 102 >> Следующая

личиваются. Зона формирования плоского фронта воздушной УВ составляет 4...8 характерных размера сечения канала.
По мере удаления плоской УВ от центра взрыва давление на ее фронте постепенно уменьшается. Основными причинами затухания давления являются возрастание вовлекаемой в движение массы воздуха и ее нагрев, а также трение воздуха о поверхность канала. Величина удельного импульса избыточного давления спадает значительно медленнее величины избыточного давления, а время фазы сжатия увеличивается быстрее, чем при взрыве в неограниченной атмосфере. На основании экспериментальных исследований и использования теории размерностей и подобия [491 можно предложить полуэмпирнческие зависимости, описывающие изменение избыточного давления, удельного импульса избыточного давления н времени фазы сжатия в прямых каналах постоянного сечения:
ДРф = (з,19-^- + 0,76 j/jjl^-P* МПа; (2.36) 7 =2500^ е 2d Па - с; (2.37)
S
T = 0,92-6l/f— с, (2.38)
с0 у xS v
где х — расстояние, пройденное УВ, м; ^ — коэффициент, учитывающий потери энергии УВ на трение о поверхность канала (коэффициент шероховатости); б/=2У5/л — приведенный диаметр канала, м; 5 — площадь поперечного сечения канала, м2.
Первые сомножители формул (2.36) и (2.37) определяют потерю энергии УВ на нагрев воздуха и сообщение количества движения возрастающей с расстоянием воздушной массы, Второй сомножитель есть отношение избыточного давления на фронте УВ с учетом трения воздуха о поверхность канала к избыточному давлению без учета трения. Коэффициент шероховатости выражается известной зависимостью $ = 2ga/y, где а — коэффициент аэродинамического сопротивления поверхности канала в Я-с2/м4; Y — удельный вес воздуха в Н/м3. Переменная величина зависит от интенсивности УВ: чем больше давление на фронте УВ, тем больше коэффициент шероховатости. При давлении рф<0,15МПа величина р изменяется незначительно; как правило, ,3<?;1, т. е. ехр(—$x/d)^l, и в практических расчетах величиной (3 можно пренебречь. В противном случае необходимо иметь экспериментальные значения 0 в зависимости от материала стенок канала, степени его заполнения различными телами, размеров и материала этих тел и т. д.
Анализ формулы (2.38) показывает, что время действия УВ в первом приближении равно отношению расстояния от места взрыва к скорости звука в невозмущенном воздухе, т. е. t^x/co-
41
40
Если известно избыточное давление Api иа фронте УВ, входящей в канал, то избыточное давление на фронте УВ иа расстоянии х от начала входного сечения
Тх-гХ
где г; — расстояние от центра взрыва до начала входного сечения канала; х — расстояние от начала входного до расчетного сечения.
При движении внутри различных типов полузамкнутого воздушного пространства УВ может встречать на своем пути сопряжения каналов, их повороты, сужения, расширения и прочие местные сопротивления, которые изменяют ее параметры. При этом происходит сложный процесс взаимодействия, приводящий либо к ослаблению, либо к усилению воздушной УВ. Степень изменения параметров УВ устанавливается посредством коэффициентов затухания (?э) или усиления (kY), которые зависят от вида местных сопротивлений [49] и др.
Полузамкнутое пространство может содержать в сечении различного рода перемычки. При взаимодействии с ними воздушной УВ энергия волиы затрачивается на обтекание элементов перемычек, сжатие и расширение воздуха при прохождении их проемов. Единый фронт УВ при этом разрушается, а новый плоский фроит формируется па расстоянии 5...6 диаметров канала от перемычки. Степень ослабления УВ зависит от величины перфорации, т. е. от отношения площади 50, свободной для прохода УВ, к площади сечения канала 5. С уменьшением площади свободного прохода коэффициент ослабления УВ k0 увеличивается (491 и одновременно с этим возрастает нагрузка на элементы перемычки.
Характерной особенностью взрыва в замкнутых объемах является взаимодействие ДВ и УВ с углами, образованными пересечением жестких поверхностей. Весь последующий анализ справедлив для абсолютно жестких ограничивающих поверхностей замкнутых объемов. Для заметно деформируемых и подвижных стенок точного анализа не существует, и приведенные ниже зависимости дают максимальную оценку возможных нагрузок иа поверхности.
Можно выделить два характерных случая заполнения замкнутого объема зарядом: полное и частичное. При взрыве зарядов КВВ в двухмерных и трехмерных замкнутых объемах возникает очень сложная картина течения с многократным отражением УВ, что приводит к появлению на стенках немоиотоииой эпюры давления с большим числом максимумов и минимумов. Прн этом, как правило, абсолютный максимум давления наблюдается при первом отражении ДВ или УВ.
При строго определенном отношении объема заряда V3 к объему объекта Ve, т. е. при Va<cAVe {А = const и зависит от конфигурации н симметрии замкнутого объема), импульс положи-42
'//S/////SS
>?яД-
тельной фазы избыточного давлении выделяется также при первом отражении. В
протнвиом случае {V3>AVe) давление иа стенках ие падает ниже атмосферного вплоть до установления равновесного состояния, т. е. выделение фазы сжатия при условии сохранения сплошности ограничивающих поверхностей неоднозначно.
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.