Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 102 >> Следующая

Регулярная стадия нестационарного отражения плоской ударной волны от цилиндра, сферы и эллипсоида вращения рассматривалась экспериментально и теоретически в работах [76; 108]. 3-267 33
32
На основе условий совместности второго и третьего порядков для производных на фронте УВ, а также используя граничное условие иа поверхности тела [163], получены аналитические выражения для различных характерных величин потока в области между отраженной УВ и телом в широком интервале чисел Маха и показателя адиабаты у,
Отметим некоторые характерные особенности течения. Если А) — момент касания падающей УВ с телом, а ь* — момент перехода от регулярного отражения к маховскому, то для / < ^ минимальное значение плотности достигается в точке торможения, Прн дальнейшем возрастании времени минимум плотности удаляется от оси симметрии, а затем (прн ^/.,) оказывается на волне. Точка с минимальным значением энтропии, расположенная на фронте волны, прн малых временах находится на оси симметрии течения, а при больших — вблизи а а*. Давление при малых временах минимально в точке на теле, при больших временах и больших числах Маха — на волне, при больших временах и малых числах Маха — иа теле. Прн возрастании f область минимального давления смещается в направлении к оси симметрии. Отход волны при этом увеличивается.
При рассмотрении регулярной стадии отражения сферической ударной волны, образовавшейся при взрыве сферического заряда КВВ от сферы (рис. 2,8) [1631, учет физико-химических превращений производился путем введения эффективного показателя изэнтропы. Получены аналитические выражения для скорости отраженной У В, плотности и давления вдоль поверхности тела. Ис-
Рис. 2.7, Зависимость предельного угла перехода от интенсивности УВ
пользовалось разложение в ряд по времени с точностью до членов второго порядка малости.
В частности, производная по нормали к волне от давления за отраженной УВ равна
Ро дп
то?
[sin2 а + sin2 8 + 2sin a sin р sin (а + Р)] +¦
fe
+ tgpsinfa-fft
PodR (-f+l)aMa
4?tgfJ/? /дМ_г sin a dM
{•{+\)ЬМУЪ\№ M»Co dt у
¦f
(2.28)
D-
Т-1)М2+2, g = 2-(M2-Y-M> = 1 -hsin2a[(yJ-G)/G«"2y1/G0I,
где с — скорость звука; v{ — скорость газа за падающей УВ; р — давление; р — плотность; dM/dt — изменение числа Маха отраженной УВ вдоль луча.
Оценим влияние иестационарности процесса отражения на границу области существования регулярного отражения. В выражение (2.28), так же как и в выражения для dp2/dn и dM/dt входит величина dMQ/dQ, неограниченно возрастающая при а^аа (М0{а) — число Маха отраженной волиы в точке -V). Однако величина dM/dt, как и все остальные производные и Н (средняя кривизна, отраженная УВ в точке N), обращается в бесконечность прн меньшем значении угла, а именно при a=a*<an, вследствие того что становится равным нулю выражение
Л = {\2(2у — 1 )Д/4 -h (V + 5)Д/а - у + 1 ]¦'/ — - h(M* - I ){hgf(f -Н ) + 2М tg 8)Ь
Здесь A = Ci sina/(GoVZ)), величина а* для нестационарного отражения определяет верхнюю границу области существования регулярного отражения. Ниже приводятся в градусах значения сс. и ап при различных числах Маха плоской падающей УВ
м 1.6 2,0 3.6 40 5.2
ап 46,580 40,409 39,408 39,417 39,490 39,652
а* 46,468 40,363 39,381 39,407 39,480 39,643
3G
Величина больше eta, исключая числа Маха в диапазоне 1,41 <М<: 1,5. Зависимость а. от числа Маха падающей волны с учетом эффективного показателя адиабаты (2.4) представлена на рис. 2.9.
Процесс отражения достаточно сильной сферической или цилиндрической УВ (Др>0,1 МПа) от плоской поверхности иллюстрирован на рис. 2.10. После того как регулярное отражение ста-
Рнс. 2.10. Отражение сферической УВ от плоскости
иовится невозможным (cs>a„), падающая ударная волна (ПУВ) и отраженная (ОУВ) отходят от поверхности и образуется третья УВ, которую называют волной Маха или головной УВ (ГУБ). Точка пересечения ударных волн (В) называется тройной. Протяженность фронта ГУВ с течением времени увеличивается. Газ у поверхностн при маховском отражении переходит через одну волну — ГУВ< а вдали от преграды через две — ПУВ и ОУВ. Кроме рассмотренной маховской конфигурации существует еще две разновидности — конфигурация с изгибом на отраженной волне и двойная конфигурация Маха (со второй тройной точкой).
Маховское отражение является довольно сложным явлением. До настоящего временн не существует теории, которая (хотя бы для идеального газа) давала бы возможность рассчитывать все поле течения и хорошее согласие с экспериментом во всем диапазоне чисел Маха н углов падения.
В зоне регулярного отражения от жесткой неподвижной преграды давление на фронте отраженной волны можно вычислить по формуле
Рот
Рф
(2.29
где
Р=2[1 +*¦ ctg2a]/[(v + 1)х - (v - 1)]; х=[(Т + 1)РФ/Ро + (74-1)]/[(7-1)Рф/Ро + (Т + 1)]
37
Величина <р есть результат решения кубического уравнения
a tg3 Ф4-& tg2 Ф-К tg ф+<2=0,
где o-(v-l)?/2-hl; &=—ttgв(р—1); с=[у-\-1)12 + \; rf=ctge; tgB = tgl)/(*4-tg*cc). Введем новую переменную у —tg фт-Н-6/'Зо и комплексы
-= (3ac-r-&3)/(9fl2); Q = bs/(27a3)— &c/(6a2)-M/(2a);
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.