Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 102 >> Следующая

29
Рис, 2,5. Влияние формы заряда и места инициирования на фронтальное давление: 1) Н/гц=1/1, г0Дц=0; 2) Н//-ц=1/4, г0;'гц=0; 3) Н/гц = 4/1, 2о//-ц=0; 4) H/r„ = =4/1, 20/гц=3/1
дальней зоне (-на расстояниях, составляющих несколько длин заряда).
На параметры УВ влияют также химические потерн, которые для различных типов ВВ определяются величиной 'Критического диаметра заряда d*. Диаметр (мм) активного, участвующего в детонации заряда можно оценить по эмпирической зависимости ufQ = ?i—0,4d*, где d — номинальный диаметр заряда, °' °^ : - 5 :0 20 40. т мм.
Параметры поля взрыва зарядов КВВ некомпактной формы существенно зависят не только от конфигурации заряда, но и от места его инициирования. Известно численное решение двухмерной неста-ционарнсп! задачи о взрыве в воздухе осеснмметрнчного (цилиндрического) заряда ВВ [126]. Расчеты проведены для воздуха прн температуре 15°С и зарядов тэна плотностью 1600 кг/м3 с удельной теплотой взрыва Q — 5850 кДж/кг, расположенных на жесткой поверхности, имеющих цилиндрическую форму с различным отношением высоты И к радиусу гц н инициируемых в центре илн на осн симметрии. Результаты расчетов приведены на рис. 2.5, где z0 — осевая координата точки инициирования, а гцДо — относительные радиусы зарядов, энергетически (а также по массе и объему) эквивалентных полусферическому заряду тэна равной плотности, где г0 — радиус полусферического заряда. Для удобства представления результатов введен коэффициент /(Ар=Др1уДрС1 Где Др, н Дрс — максимальные избыточные давления в различных точках жесткой поверхности прн взрыве анализируемого (i-ro) и эквивалентного полусферического зарядов. Номограммы позволяют прн налнчнн результатов (табличных или графических) для полусферического заряда ВВ оценить соответствующие значения максимального избыточного давления на заданном расстоянии от эпицентра взрыва для различных цилиндрических зарядов. Кроме того, приведенные зависимости выявляют области влияния формы зарядов и места нх инициирования на избыточное давление на фронте воздушной УВ.
Прн взрыве заряда 1 Др меньше, чем при детонации эквивалентного полусферического заряда во всем диапазоне расстояний, и начинает существенно отличаться от Др соответствующего одномерного цилиндрического течения при г/г0>2, а Кар—»-1 при г/Го>5, причем при г/г0>40 /Сдр~1.
Высокий цилиндрический заряд 3 дает небольшое увеличение избыточного давления по сравнению с полусферическим в диапазоне 5<г/г0<40 за счет более длительного сохранения цилиндрической симметрии течения, что вызвано более поздним приходом волны разрежения от верхнего торца заряда. Смещение точки инициирования в высоком цилиндрическом заряде 4 приводит к существенному увеличению давления в малой области интенсивного отражения УВ от жесткой поверхности. Влияние отражений УВ на фронтальное давление лидирующей воздушной УВ наблюдается в диапазоне 1,2^г/го^5,0, причем максимальное значение Кар—2,88 фиксируется при г/>0^2.
Ннзкнй цилиндрический заряд ВВ 2 в области собственной границы имеет величину /САр~350, которая затем резко уменьшается в результате интенсивной торцевой разгрузки, поэтому прн г/го—16 избыточное давление от полусферического заряда примерно вдвое выше аналогичной величины для заряда 2. В дальнейшем (г/го>Ю0) форма заряда оказывает меньшее влияние на поле течения и /Сдр начинает асимптотически стремиться к единице.
Таким образом, фронтальные параметры УВ, образующихся при взрыве зарядов КВВ различной формы на жесткой поверхности, могут превышать соответствующие значения в случае взрыва компактного полусферического заряда как в ближней, так и в дальней зоне поля взрыва. Одномерное приближение реализуется лишь в ближней области взрыва.
Изменение давления в фиксированной точке пространства, через которую прошла воздушная УВ от взрыва конденсированного ВВ, может быть описано функцией
bp/bPi = {\-t/T)"V1**If't (2.26)
где л>1, в частности, при взрыве ТНТ п да 1,9.
Взрыв в ограниченном, полузамкнутом и замкнутом воздушном пространстве имеет ряд особенностей, которые являются следствием процессов взаимодействия УВ с ограничивающими .поверхностями и образования отраженных УВ. Определим ограниченное, полузамкнутое н замкнутое пространство (ограниченный, полузамкнутый н замкнутый объем) как пространство, ограниченное жесткими поверхностями по одной, двум или трем ортогональным координатам соответственно.
При взрыве компактных зарядов на жесткой поверхности, т. е. в ограниченном пространстве (полупространстве), энергия дазрыва расходуется на формирование полусферической УВ. Взрыв такого заряда эквивалентен взрыву в свободном пространстве заряда удвоенной массы, т. е.. в соотношениях (2.21) — (2.23) Необходимо вместо массы т подставлять удвоенное значение Urn. Если же необходимо учесть податливость и разрушение материала поверхности, на которой производится взрыв, то вместо т необходимо подставить 2кт, где 0<А-<1 — коэффициент податливости. Параметры воздушной У В, формирующейся при
30
31
взрыве на жесткой поверхности удлиненного заряда, могут быть оценены по зависимости (2.25). Для этого анализируемый заряд приводится к полуцилиндрической форме, а в (2.25) вместо массы заряда подставляется удвоенное ее значение 2т.
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.