Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 102 >> Следующая

aAd = РФ — Ро скорость движения фронта УВ
2рФ Дф U+Y)
1 -
D.
^>ф=(1/ро)>/'(рф -Р„)/(1/ро- ь'рф);
"плотность на фронте УВ
(т+Ш»ф+(т-0/>.
(2.17)
(2.18)
(2.19)
средняя скорость движения сжатого слоя воздуха на фронте УВ
в:
и
Ф
7 + 1
(2.20)
Уравнение в форме (2.19) носит также название ударной адиабаты или адиабаты Гюгонио. Значения параметров воздушной .УВ могут быть вычислены по зависимостям (2.16) — (2.19), т. е. Для полной характеристики фронта воздушной УВ необходимо измерить одну из величин рф, бф, «ф или рф, а остальные могут быть получены расчетом.
Для полного представления о процессе распространения воздушной УВ необходимо определение ее параметров на различном расстоянии от центра взрыва заряда ВВ. В завиоимостн от формы Заряда воздушные УВ могут иметь форму, близкую к сферической, цилиндрической нли плоокой. Плоские и квазнплоские УВ яа-блюдаются также в каналах с гладкими стенками (полузамкнутых объемах).
27
Для того чтобы фронтальные параметры (2.17) — (2.20) связать с параметрами заряда н с относительным расстоянием до» центра (оси, плоскости) взрыва, можно воспользоваться приближенным решением
cos (0,5*6)
2
где v — показатель симметрии; Гф — координата фронта УВ; <г^188 при v = 0 (плоская симметрия); а^186 при v=l (цилиндрическая симметрия); а^185 при \ — 2 (сферическая симметрия) ; |= Со/йф; f=\ для ТНТ, f=Q/QTHT для других составов ВВ, r0=[(v-i- l)m/2nvpBB],^?+1) — радиус сферического (v = =2) или удлиненного цилиндрического (v=l) заряда, г0=л:0/2— для плоского (v = 0) заряда длиной х0. При заданной массе заряда и расстоянии от центра (оси, плоскости) взрыва решение параметрического уравнения Гф = гф(?) позволяет определить величину Оф, а затем все остальные параметры УВ.
При взрыве заряда сферической или близкой к сфере формы УВ распространяется по воздуху в виде расширяющейся сферы, поверхностью которой является фронт УВ. Со временем энергия УВ, полученная при взрыве, затрачивается на нагрев и вовлечение в движение постоянно возрастающих масс воздуха, что приводит к падению давления рф. Особенностью затухания УВ является то, что избыточное давление на фронте УВ на расстоянии г>гк от центра взрыва не зависит от абсолютных размеров и массы заряда, а -полностью определяется отношением расстояния от центра взрыва к радиусу заряда, удельной энергией взрыва для данного ВВ и давлением окружающего воздуха, т. е. давление РФ подчиняется закону подобия.
Параметры на фронте сферической воздушной УВ при взрыве ВВ в неограниченной атмосфере (//>50го, где Н — высота взрыва) определяются по зависимостям М. А. Садовского [120]
+ + Ю-' МПа, (2.21)
г г2 гя
j = 200 V'f(mpjp0)2ji Па _ с> (222)
г = 1,5 у¦ mpJpQVr- 10 "3 с, (2.23)
где г — расстояние от центра взрыва, м; т —; масса заряда конденсированного ВВ, кг; а, Ь, с — коэффициенты, зависящие от высоты подрыва заряда. При взрыве ВВ в неограниченной атмосфере й=0,84(рн/р0)2/з> Ь = 2,7(рн/ро)1/3, с = 7; / — удельный импульс избыточного давления в фазе сжатия; т — время фазы сжатия,
28
Время фазы сжатия (2.23) может быть оценено также дифференцированно по зонам действия взрыва:
9г0/с„ при г/г0< 28; \,8У~7~г/с0 при 28^ r/r0 ^ 150;
3 г-
1,2 у г*г ! с0 при г/г0> 150.
Воздушная УВ распространяется со скоростью, превосходящей скорость звука в невозмущенном воздухе. Для оценки Оф можно воспользоваться формулой
/>Ф = с0У1+0,83Дрф/Дро, (2-24)
где Др0 — отношение давления невозмущеиного воздуха и нормального атмосферного давления, р0=0,1013 МПа.
Из соотношения (2.24) следует, что скорость движения фронта УВ уменьшается и приближается к скорости звука по мере удаления фронта УВ от центра взрыва заряда вследствие понижения фронтального давления. Распространяющаяся УВ растягивается в пространстве и во времени, а увеличение времени фазы сжатия происходит одновременно с падением скорости. Это время приблизительно вдвое меньше времени движения УВ от места взрыва до заданной точки, а удельный импульс избыточного давления в области взрыва пропорционален скорости разлета ПД
(1~и,п).
Давление на фронте воздушной УВ зависит от формы заряда. Например, УВ, образующаяся при взрыве заряда кубической формы, имеет более высокие параметры в направлении граней куба я меньшие — в направлении диагоналей. При взрыве удлиненного цилиндрического заряда давление в радиальном направлении
Др =
/г* / Wr« / /г*
10~1 МПа, (2.25)
где / — длина заряда, м; а= 1,1 (рн/р0)2/3; Ь=4,3(рн/ро)1/3; соотношения (2.21) — (2.25) справедливы в зоне г> (15-н20)го.
Анализ параметров взрыва зарядов различной формы на до-¦статочно больших расстояниях от эпицентра может быть основан на закономерностях, справедливых для зарядов сферической или цилиндрической формы, по двум причинам;
1) параметры взрыва компактных зарядов произвольной формы на расстояниях, превышающих их характерные размеры, практически равны параметрам взрыва сферического заряда эквивалентной массы;
2) параметры взрыва зарядов, длина которых значительно больше двух других характерных размеров, эквивалентны пара^ метрам взрыва цилиндрического заряда эквивалентной массы в ближней зоне (иа расстояниях порядка среднего значения меньших размеров заряда) и сферического заряда той же массы в
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.