Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Ракетное моделирование - Горский В.А.
Горский В.А., Кротов И.В. Ракетное моделирование — М.: ДОСААФ, 1973. — 193 c.
Скачать (прямая ссылка): raketnoemodelirovanie1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 56 >> Следующая


ОБ АЭРОДИНАМИЧЕСКИХ СПЕКТРАХ ОБТЕКАНИЯ |

При изучении сложных явлений очень помогает на-й блюдение за линиями тока и траекториями движения?

SS
'4'" Піц, которые МОЖНО и|"И(ц раф'ировать. Для «1-і и ц обтекающий тело ц.ч.>и вводят какие-либо

ч і' ищи (например, цвет-

Hi'и ..м), дающие при

і м Mivi' с малой выдерж-»">п к.-фтину линий тока, и U(I)I съемке с большой и/1к ржкой —¦ траектории

Ч II I 1Щ.

11 і упение аэродинами-•Ц.І.ІІХ спектров помогает <1|. шМЛЬНО понять физиче-11,10 сущность явлений

¦ и икания. На рис. 6 noil її.пій воспроизведенные и.' фотографии спектры *¦>'И'И.ЧНИЯ потоком возду-1 і различных по форме і- 'і Наиболее плавный <п. i,i j) обтекания с . не-<"• -п.ниш завихрением по-'.. і і а телом имеет кап-л. ми'г.пую форму. Такие '¦ і і к аэродинамике на-п.| г.потея удобообте-1' і і IU ы м и.

I ' да неплавной формы (и тример, плоская пла-

* мі и кл, поставленная по-in і"'Iv потока) вызывают и ни" Uiee интенсивный из-ІПІ, линий тока и мощное то pi образование за те->і"М Такие тела называ-Mn-.і илохообтекаемымп пні и о у до б о о б те к а е-м її м н. Возникновение за м ым области вихрей —

¦ ¦ им п:і причин образона-IiHi силы сопротивления,

P и с. 6. Аэродинамические спектры обтекания тел разной формы:

я — плоской пластинки; & —* пара* болоида; в — шара; г — конуса: 9 — каплевидного тела; е — несимметричного профиля крыла

возникающем у тела

....і'«' воздуха. Чем больше и интенсивнее вихре-

59
образование за телом, тем больше сила его сопротивления.

Спектры обтекания зависят не только от формы к размеров тела, но и от ориентации его по отношению к набегающему потоку, величины скорости набегающего=-потока и среды, которая обтекает тело. Ї

Пограничный слой. Потраничным слоем пазы-; вается тонкий слой заторможенного воздуха, образую-} щегося на поверхности тел, обтекаемых его потоком.

Рассмотрим образование пограничного слоя при обтекании вязким газом (жидкостью) плоской пластинки, установленной вдоль по потоку (рис. 7). Скорость набе-

гающего потока обозначим V. Частицы воздуха, проходящие очень близко от поверхности пластинки, испытывают сильное торможение ввиду большой разности скоростей между слоями. Измеряя скорость потока в различных точках какого-либо сечения, перпендикулярного пластинке (например, сечение 3), можно установить, что, начиная от некоторой точки С вблизи поверхности пластинки, скорость потока при приближении к пластинка уменьшается и на самой ее поверхности становится равной нулю. Распределение скоростей и во всех других сечениях совершенно аналогично. Расстояние 6,по нормали от поверхности пластинки, на котором происходит это уменьшение скорости, называется толщиной пограничного слоя. Толщина пограничного слоя у летающих моделей в среднем составляет: 6=0,5—2 мм. На поверхности пластинки толщина пограничного слоя непрерывно возрастает по направлению к ее задней кромке. На рис. 7 для наглядности толщина пограничного слоя показана в увеличенном масштабе. Под «границей^ '

60
fit и і..11nічного слоя понимают условную поверхность, на ці •> 11 и і і'і скорость частиц пограничного слоя пластинки

г...... равной скорости набегающего потока. Слово

*1|> нища» взято в кавычки, так как реально такой не су-Iii'. і кует, условно ее принимают там, где (Vx/ V^ce) 8 =

» ",'і'). Скорость частиц пограничного слоя по мере уда-

......я от поверхности пластинки приближается к скоро-

Iiii певозмущенного потока асимптотически. Вне пограничного слоя течение можно считать невязким.

11.1 верхней границе пограничного слоя в разных точ-|*.г, поверхности тела местная скорость обтекания раз-ліпна. Если известна картина распределения давления-H IIIUIIv поверхности тела, то величину местной скорости Г, it есчении 1 вне пограничного слоя можно определить, (ни пользуясь уравнением Бернулли:

, pH , PvI

P» H-----------------------2-Pi ^--2~ ’

1 и рл— статическое давление набегающего невозмущенного потока;

Vw— скорость этого потока.

І Іерепишем уравнение Бернулли в следующем виде:

' Л

C1I ¦ •• 2 , Pi-Px

^ -.(Jll-Ptt) или —= 1-

pT- pTf

Разность давлений (р\—р„ ) есть не что иное, как и ни,іточное давление на поверхности в сечении 1. От-

Iiiмнение = называется коэффициентом

р .L» р 2

HMi Л Є Н И Я в сечении 1. Теперь величину местной CKO-

Iі". Ifl МОЖНО определить ПО формуле Vi = VmVr 1—Pl-

Ii i тгой формуле подсчитывают и величину местной «і цюсти внешнего потока в любом сечении. Чтобы най-м; cry величину^например, в сечениях 2 и 3, в формулу пу.кно вместо pi подставить соответственно значения

і," іффициентов давления р2 и Pa- ,

І Іолученньїе скорости в сечениях 1, 2, 3 .—. ЭТО CKO-|Ц'|та на внешней границе пограничного слоя. В самом ти раничном слое скорости в этих сечениях будут умень-

61
шаться от соответствующих величин местных скоростей Vi, V2, V8 ДО нуля.

Таким образом, в общем случае обтекания тела с лн> бой поверхностью под пограничным слоем поднимается непосредственно прилегающий к поверхности тела тон* кий слой воздуха, скорость которого изменяется от зна? чения местной скорости внешнего потока на «границе* пограничного слоя до нуля на поверхности тела.
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 56 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.