Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Ракетное моделирование - Горский В.А.
Горский В.А., Кротов И.В. Ракетное моделирование — М.: ДОСААФ, 1973. — 193 c.
Скачать (прямая ссылка): raketnoemodelirovanie1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 56 >> Следующая


I Li закона сохранения массы получают уравнение не-Ji i ірі-мшости для струйки газа: средняя скорость движении газа в струйке обратно пропорциональна площади

сс поперечного сечения V= -c^st . Таким образом, в

- іруііке несжимаемого газа при увеличении поперечного

55
сечения струйки скорость'течения уменьшится пропорционально.

Из закона сохранения энергии выводят уравнение* энергии (уравнение Бернулли для струйки несжимаемо» го газа), которое после ряда преобразований примет вид: р 1/2

P + —H vgh = const,

где — кинетическая энергия единиц объема газа

(динамическое давление или скоростной на-, пор — <?);

р — потенциальная энергия давления, приходящаяся на единицу объема (статическое давление) ;

Pgh —¦ потенциальная энергия единицы объема,’возникшая от земного притяжения (весовое-давление). В аэродинамике ее, как правило, не учитывают.

Сумма этих величин представляет собой полную механическую энергию единицы объема газа.

Закон Бернулли — это установившееся движение идеального, несжимаемого газа, сумма кинетической » потенциальной энергии объема которого есть величина-постоянная во всех сечениях одной и той же струйки.

Аэродинамическое подобие. Два явления называются физически подобными, если характеризующие их однородные физические величины находятся в одинаковом; отношении в любых сходных точках пространства. Для соблюдения подобия аэрогидромеханических явлений необходимо, чтобы тела были геометрически, кинематически и динамически подобны.

Ракетомоделисту-экспериментатору нужно усвоить основные положения теории подобия, чтобы правильно переносить результаты экспериментов с модели на модель. Важность применения этой теории вызвана тем, что* внешние условия среды и 'Параметры (летающего объекта) различны для разных моделей. В силу этого различными оказываются и соотношения действующих сил* и результаты их действия.

В аэродинамике действуют силы разного рода: трения, давления, инерции и другие. Критерием частичного динамического подобия называется отношение двух лю-. бых разнородных сил. Число частичных критериев опре-

56
делается числом видов действующих сил. При соблюдении этих частичных критериев динамического подобия рёеспечпнается полное динамическое подобие.

Рассмотрим наиболее важные для нас критерии частичного динамического подобия.

Отношение сил инерции к силам вязкости (условие подобия но силам трения) называется числом Рейнольдса Re:

і ' ¦ I скорость набегающего потока, м/с;

!• - размер тела вдоль движения потока, м;

\ - кинематический коэффициент вязкости среды,

М2/с.

\>11.Г]НЙСКИЙ физик О. Рейнольдс объяснял СВОИМ учепім іч физический смысл предложенного им .критерия і і Нчидкость можно уподобить отряду солдат, лами-I' течение — четкому походному строю, турбулентна ¦ беспорядочному движению. Скорость жидкости и

м< !.к -ер трубы — это скорость и величина отряда. Вяз-I" п. - дисциплина, плотность — вооружение. Чем "MIC отряд, чем быстрее маневры, и чем тяжелее BO-I¦ і¦ і ¦ мне, тем раньше расстраивается походный порядок. П . .!. -ко в жидкости турбулентность возникает тем быст-

.......CM жидкость, тяжелее, чем меньше ее вязкость и

.....пі' скорость и чем больше диаметр трубы».

і . і ношение сил тяжести к силам инерции называется •їй чом Ф р у д a F:

і" ¦: — ускорение силы тяжести, м/с2,

( 11 ношение сил давления к силам инерции называет-

¦ і числом Эйлера E:

F = P ~~Р“

\Г2 >

P ~т

і .. р —- массовая плотность среды, кг • с2/м4;

I' Pr.— давление соответственно в данной точке и вдали перед телом,

П[Ч1 скоростях полета, приближающихся к звуковым, II. ..о ч < !Д.ІІ MO еще соблюдать условие подобия, связанное . . і; импемостью потока. Условие — число Маха M

57
сводится к следующему равенству:

M = ^ , а» ’

где аи — скорость звука в набегающем потоке, м/с.

Для циклических процессов (взмахи крыла модели орнитоптера), происходящих в потоке воздуха, нужно со4 блюдать условие кинематического подобия, которое требует равенство чисел Струхаля 5:

vT

S ь ’ J

где V — скорость, м/с; j

T — период одного цикла, с;

Ь — характерный размер, м.

В теории роторов критерий подобия Струхаля запи сывается в другой форме и называется относитель ной посту лью ротора к:

S-J- v ^ К rtsD >

где ns — число оборотов ротора, об/с;

D — диаметр ротора, м;

V —' скорость осевого потока, м/с.

При равенстве чисел Я характеристики двух различных роторов по V, п& и D можно сравнивать между собой.

Удовлетворить равенство по всем критериям подобия практически невозможно. Так, например, если размеры моделей неодинаковы, выполнить равенство чисел M и Re одновременно у них нельзя.

Поэтому на практике приходится выдерживать равен ство только тех критериев подобия, которые ЯВЛЯЮТСЯ] самыми важными для данного опыта. Например, при исследовании срывных явлений на малых и средних скоростях полета определяющим считают Re опыта, а чис-| ло M теряет смысл из-за отсутствия сжимаемости. 1

Разумное сокращение числа критериев подобия, равенство которых необходимо выдерживать при экспери-j менте, в значительной мере упрощает моделирование! СЛОЖНЫХ процессов. I
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 56 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.