Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Промышленные взрывчатые вещества - Дубнов Л.В.
Дубнов Л.В., Бахаревич Н.С., Романов А.И. Промышленные взрывчатые вещества — М.: «Недра», 1988. — 358 c.
ISBN 5—247—00285—7
Скачать (прямая ссылка): dubnov.djvu
Предыдущая << 1 .. 62 63 64 65 66 67 < 68 > 69 70 71 72 73 74 .. 151 >> Следующая

Одно из важных положений теории состоит в том, что начиная с некоторой начальной скорости перемещения пламени стационарное горение взрывчатых газовых смесей становится вообще невозможным, процесс самоускоряется. Предельные значения скорости (м/с) горения для некоторых смесей следующие: водорода — 267, ацетилена — 131, этилена —63, пропилена —
43,5, метана —37.
В табл. 6.5 приведены расчетные значения параметров взрыва некоторых смесей горючих газов с воздухом. Смеси с кислородом обладают более высокими параметрами детонации, чем с воздухом. Так. смесь водорода с кислородом имеет скорость детонации 2,82 км/с, а с воздухом — 1,94 км/с.
Режимы взрыва рудничного газа в подземных горных выработках могут быть различными в зависимости от концентрации
Таблица 6.5
Газ
Содержание
а смеси. ?„ по объему
Тсплога ыэрыаа. я Д ж/иг
Скорость детонации, км/с
давление детой п чин. МПа
8.5
4
2
6,35 7.4 28,6
2660 2740 2650 2940 3120 3240
1,8
1.84
1 8
1.91
1,98
1.94
1.70 1 94 1.97
2,0 2,2 1,65
горючего газа в шахтной атмосфере, величины и характера источника поджигания, сечении выработки и других внешних условий. Для метано-воздушной смеси при поджигании искрой, открытым пламенем или высокотемпературными продуктами детонации ВВ наиболее характерным является режим нестационарного взрывного горения при распространении пламени по газу со скоростью от десятков до сотен метров в секунду. При этом режиме давление и разрушительное действие взрыва ниже, чем при детонации, и зависит от интенсивности горения. При взрыве в форме вспышки (тепловой взрыв) без формирования детонационной волны давление взрыва примерно вдвое ниже детонационного для данной газовой смеси.
О характере взрывов газа и пыли в угольных шахтах известное представление дают статистические данные их классификации, приведенные в работе [15].
Разрушительное действие взрыва газа и пыли в горных выработках может проявляться непосредственно в зоне взрыва и за ее пределами в результате образования и распространения но выработкам ударных волн. Интенсивность разрушений в зоне взрыва зависит от давления ПД, вне зоны — от параметров ударных волн.
Расчеты (см. раздел 3) показывают, что из-за малой степени расширения ПД при газовом взрыве (p2/pL= 15-^20), сравнительно с взрывом конденсированных ВВ (p2/pi - 104-т-105), передача энергии взрыва в ударную волну составляет около' 40%, при взрыве конденсированных ВВ--75—80%. Такие же показатели получены при экспериментальных измерениях: передача энергии в волну составляет 38—40 % общей энергии взрыва при детонации газов. При горении в различных режимах эта доля уменьшается до 2—12%. При медленном горении (] — ]0 м/с) внутри объема газовой смеси давление в волне сжатия не превышало 0,005—0,008 МПа. а вне объема — 0,001—0,005 МПа.
Закон затухания сферических ударных волн цри газовых взрывах подобен закону их затухания при взрыве конденсированных ВВ. В работе [1] приведены следующие выражения для парамет-
159
158
ров ударных волн как функции энергии взрьша газовой смеси Е (в ккал) и расстояния R (в м) от центра взрыва;
Др ^ 0,6-10-1 —^—|- 1,4-10-»——+ 2.5-10-3 — . (6.2)
Выражение (6.2) справедливо начиная с приведенного расстояния R°-R/Elf*>Qt3 (Др<0,05МПа). В границах 0,08=^ #сг^; 0,3 можно пользоваться упрощенной формулой
Ар^ 0.052/(#Т7-
Приведенный импульс Р-11Е^3~9,5 ¦ 1(Н/Д0.
Приведенное время действия фазы сжатия т+ = 0,35 (Я0)'".
Длина ударной волны в атмосфере определяется из выражения
— =,0,5+ \,b\gR/rbt
Га
где гй— радиус полости, занимаемой газовой смесью. Выражения для 1°, т+° и К справедливы на расстояниях /?><-0.
Параметры отражения ударных волн зависит от угла их падения на поверхности преграды. Для углов менее 40^ (в случае сильных волн) имеет место регулярное (нормальное) отражение и избыточное давление в отраженной ударной волне
где Ар — избыточное давление в падающей воляе.
При углах больше критических имеет место нерегулярное отражение. Образуется головная ударная волна Маха с параметрами
Ар = 0,75 ¦ Ю-1 —--г 2,2 ¦ 10"а —--- 4- 5.7 - Ю"»-,
(6.3)
где И - высота подрыва.
Формула (6.3) справедлива в диапазоне l(iH>R>'2ff. Давление в ударных волнах можег быть измерено с помощью соответствующих датчиков либо определено расчетом по результатам измерения скорости волны
где рр п Си — соответственно плотность и скорость звука в воздухе, k — показатель изоэнтропы воздуха-. О—скорость ударной волны.
В. П. Кп'гьгаровы.и и II. П. Гадакчяпом лотучены зависимости параметров ударных волн от энергии, перешедшей в волну,
/:\ и-=т|?', где ц — коэффициент преобразования энергии взрыва в энергию ударных волн, определяемый разницей между внутренней энергией ПВ в начальный момент нх образования и к концу их расширения, т. е. к моменту отрыва воздушных ударных волн от ПВ [19]. В результате исследований ими были получены следующие выражения: при 0,083 г^Я^З / = 0,184Еу\/Я где Д =
^ R Еиз '
ори 7^0,5 Др = ^^ :
' ~R ^ й3
при 0,0835^*^0,11 Лр |3^°|^у,68 + 0,5;
Предыдущая << 1 .. 62 63 64 65 66 67 < 68 > 69 70 71 72 73 74 .. 151 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.