Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Промышленные взрывчатые вещества - Дубнов Л.В.
Дубнов Л.В., Бахаревич Н.С., Романов А.И. Промышленные взрывчатые вещества — М.: «Недра», 1988. — 358 c.
ISBN 5—247—00285—7
Скачать (прямая ссылка): dubnov.djvu
Предыдущая << 1 .. 50 51 52 53 54 55 < 56 > 57 58 59 60 61 62 .. 151 >> Следующая

для флегматизированного порошкообразного гексогена детонация протекает аналогично, но с несколько меньшей длиной участка выравнивания скоростей, Стабилизированная скорость детонации равна 6,83 км/с, что соответствует скорости детонации гексогена при плотности 1,23 г/см3;
для прессованного тротила участок и время выравнивания скоростей меньше, чем для порошкообразного. Прирост скорости детонации составляет около 400 м/с.
Исследования канального эффекта с помощью рептгеноим-пульсной съемки показали, что впереди фронта детонации вещество уплотнено, а сечение заряда уменьшено (рис, 5.7), Уплотнение неравномерно по поперечному сечению заряда и по длине, Рентгенограмма позволяет заключить, что по зазору распространяется ударно-воздушная волна, причем во всех случаях на начальном участке ее <d>D, а затем в зависимости от влияния уплотнения па детонационные свойства ВВ скорости могут выравниваться.
5 Заказ № 800 129
Для подтверждения гипотезы о том, что в зазоре со скоростью ш движутся не продукты детонации, а ударная волна, выполнены опыты в разреженной атмосфере. При уменьшении давления воздуха в трубе до J.33 кПа в аммоните ПЖВ-20 детонация затухала на участке, примерно вдвое большем, чем в опытах при атмосферном давлении. Это является следствием снижения давления в канале, обусловливающего уплотнение ВВ впереди фронта детонации, что связано с уменьшением амплитуды волны, распространяющейся по разреженной атмосфере.
Таким образом, в зазоре между зарядом и стенками трубы распространяется ударная воздушная волна прямоугольного профиля, опережающая фронт детонации. Она возникает в результате сжатия воздуха в канале продуктами взрыва. Передний фронт продуктов образует своеобразный газовый поршень, примыкающий к фронту детонации и перемещающийся по каналу со скоростью D. Возникающая в канале ударная волна по общим законам газодинамики должна характеризоваться большей скоростью, чем скорость газового поршня.
К моменту завершения формирования ударного фронта скорость волны ш может быть выражена как функция D, исходя из общих газодинамических зависимостей:
т-н Р - Р - №+')р+(*-1)р»
Ш — ид ——1---=^-—--¦ 1
Р — Ро Ро {k — 1) р + (fi + 1) ро
где к — показатель изоэнтропы воздуха.
В данном случае величина ыд—скорость газового поршня, равная скорости детонации, а давление на границе раздела ПВ — воздух можно принять приближенно равным среднему давлению ПВ в зарядной камере (см. подраздел 2.2.2):
Рпв~ ^7"вЭРРэ/(1— ара),
где р3 — плотность заряжания в трубе; а—коволюм ПВ. Тогда
p_g"(* + l)P+(*-l)ft I (6-1)р+С* + 1)л '
При высокой плотности заряжания, т. е. при малом отношении площади сечения зазора к площади сечения трубы, р>ро и предельная скорость ударной волны ю — D (?+1)/2.
Приняв для воздуха k-=t,4, получим равенство <y=l,2D, справедливое при допущении постоянства скорости вдоль всей образующей «поршня». Вследствие трения сжатого воздуха о стенку на поверхности раздела ПВ — воздух образуется градиент скорости и возникает «завал», хорошо видимый на снимках. Этот «завал» тем больший, чем больше сечение зазора. Условие и — D сохраняется только в угловой точке А (рис. 5.8), а среднее значение u<D.
130
Рис. 5.8. Схема деформации заряда при канальном эффекте:
щ — фронт воздушной волны в зазоре; D — фронт детонации; й — диаметр неходкого заряда; Ь — толщина уплотненной зоны ВВ; L — длина зоны уплотненного ВВ
Вследствие возникновения канальной ударной волны заряд впереди фронта детонации уплотняется, особенно из ВВ с малой плотностью. В результате распространения волны сжатия по веществу от поверхности контакта с ударной волной в заряде возникает коническая область уплотнения, примыкающая своим основанием к фронту детонационной волны. Степень деформации заряда помимо физических свойств ВВ зависит от длины и давления ударной волны.
В свою очередь, изменение площади сечения заряда, а также возникновение в нем зоны повышенной плотности могут повлиять на процесс детонации.
Максимальная глубина динамического сжатия определяется из уравнения
<г----и'тк. = u'2/ю,
где Гк—максимальное время действия канальной ударной волны на материальную точку поверхности заряда до подхода к ней фронта детонации, определяемое как частное от деления длины ударной волны на се скорость; и' — скорость волны сжатия, распространяющейся по ВВ. Конечная плотность сжатого слоя определяется адиабатой ударного сжатия ВВ.
В общем виде длина ударной волны находится из выражения
Z=$[a(t)—DXt)]dt,
То
где to—время образования первичного ударного фронта.
Анализ приведенной функции показывает, что длина волны не может неограниченно расти со временем прежде всего потому, что с ее увеличением возрастает поверхность трения между сжатым в волне воздухом, стенками трубы и поверхностью заряда, а также увеличиваются потери энергии в волне. В результате этого скорость ударной волны уменьшается с увеличением се длины; соответственно при постоянной D уменьшаются разность
5* 131
clj—~D и отношение dLfdt. В конечном итоге ударная волна фиксированной и максимальной для данных условий длины распространяется по каналу со скоростью детонации ВВ. Такое равновесие быстро наступает для прессованных и медленнее для порошкообразных индивидуальных, не слишком чувствительных ВВ, у которых в результате уплотнения вещества скорость детонации растет, а возрастающие потери в ударной волне до некоторой степени компенсируются ускорением движения толкающего газового «поршня».
Предыдущая << 1 .. 50 51 52 53 54 55 < 56 > 57 58 59 60 61 62 .. 151 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.