Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Промышленные взрывчатые вещества - Дубнов Л.В.
Дубнов Л.В., Бахаревич Н.С., Романов А.И. Промышленные взрывчатые вещества — М.: «Недра», 1988. — 358 c.
ISBN 5—247—00285—7
Скачать (прямая ссылка): dubnov.djvu
Предыдущая << 1 .. 27 28 29 30 31 32 < 33 > 34 35 36 37 38 39 .. 151 >> Следующая

Исходя из этого условия, можно найти такой минимальный диаметр заряда dKp, при котором еще возможно устойчивое распространение детонации. Этот диаметр называется критическим диа.метром детонации. Его величину можно найти из условий устойчивости:
т = а/(/)_и); (3.23)
Q = dJ{2w); (3.24)
dKp^2wr, (3.25)
где а — ширина реакции; d3 — диаметр заряда; w — скорость волны разрежения, равная скорости звука в расширяющихся ПД; и — массовая скорость. Если принять « = и а> —1/гА то ^*р = = '/(ff, т. е. близок по величине к ширине зоны химической реакции.
При d3>dsv потери энергии в детонационной волне должны уменьшаться, а параметры волны соответственно возрастать,
Рис. 3.3. Зона химической реакции в детонационной р.олне:
D—скорость детонации: и"1 — скорость полни разрежении: и — нтрини лоны ре.шцин; * — глубина проЕГЕГкакня полны разрежения; da—днанетр заряда
Рис. ЗА. Зависимость скорости детонации от диаметра заряда \Da — идеальная скорость детонации)
асимптотически приближаясь к своему максимуму. Детонацию с максимальными для данного ВВ и данной плотности параметрами называют идеальной детонацией, или детонацией в идеальном режиме. Диаметр заряда, при котором параметры детонации близки к максимальным, как это показано на рис. 3.4, называют Предельным диаметром детонации dnr. Детонацию, протекающую в зарядах с dKP<_dx<dnp, называют неидеальной, или детонацией в нендеальном режиме.
Для оценки параметров неидеальной детонации Л. В. Дубновым предложена упрощенная схема, основанная на пропорциональности тепловых потерь массе тр или объему VP вещества в зоне реакции, охваченной волной разрежения (на рис. 3.3 неза-штрихоаанная область). Сам же объем Vv определяется из соотношения скорости детонации и скорости волны разрежения.
Тепловые потери приводят к уменьшению скорости детонации. Теплоту, реализуемую в детонационной волне, можно назвать эффективной теплотой с учетом которой истинная скорость детонации согласно формуле (3.12)
D~y% (/i-—[). Согласно принятой схеме
О
нзр
- = Т1.т. (3.26)
где (?взр — полцая расчетная теплота взрыва, соответствующая идеальной скорости детонации D„; — объем заряда. Скорость детонации
Я^М, дЯГ- (3.27)
73
72
Подставив значения объемов в уравнение (3.26), получим
Уравнение (3.28) справедливо при b^d3[2. Далее принимаем
b = wx=w —-—. (3.29)
D ¦— и К
Но так как w и и пропорциональны скорости детонации, то в общем виде выражение (3.29) можно представить как
&= йа,
где k = 2h при w=]faD и « = 'Д D.
Подставив значение Ь в выражение (3.28), получим
Разложив подкоренное выражение в ряд Тейлора и взяв его первые два члена, получим достаточно простую и подтверждаемую экспериментом зависимость между скоростью неидеальной детонации, шириной зоны реакции и диаметром заряда
0 = Ол{\— аЩ. (3.30)
К аналогичным видам зависимости, но иными путями пришли Л. Рот [D = Da(l_4?fl/d3)3, Г. Эйринг, Г. Джонс, Г. Г. Ремпель [я = 3М3(1-070ги)Э-
Иная модель критического диаметра для твердых неоднородных ВВ предложена К- М. Михайлюком и В. С. Трофимовым. Она основана на газодинамическом анализе структуры течений за ударным фронтом, связанной с кривизной фронта, и сводится к тому, что, начиная с некоторого диаметра заряда, поток вещества сразу за фронтом заворачивает в сторону от оси заряда и вещество разбрасывается из зоны реакции. В соответствии с принципом Харитона это приводит к затуханию детонации. Предложены уравнения, связывающие d^, с кинетикой реакции разложения ВВ в детонационной волне, физическими, термохимическими и тепло-физическими свойствами ВВ.
?*и и /?нр при заданной плотности ВВ (и постоянстве состава ПВ) являются величинами постоянными. Напротив, dnp и d^p не могут рассматриваться независимо от среды, в которой взрывается ВВ, ибо сопротивление среды радиальному разлету ПВ определяет время этого разлета и соответственно глубину проникания волны разрежения в зону реакции. При этом не рассматриваются переходные режимы детонации, способные в некото-
74
рых условиях устойчиво распространяться с дозвуковой, околозвуковой или сверхзвуковой скоростью, но меньшей D^,.
При свободном разлете (в вакуум или малоплотную среду) значения dnp и dHP в 1,5—2,5 раза больше, чем при взрывании зарядов в прочной металлической оболочке или в скальной горной породе.
Первоначально предполагалось, что влияние плотной оболочки заряда на dKp и dup связано преимущественно с ее массой. Были даже выведены соответствующие зависимости. Так, например, А. Ф. Беляев полагал, что а грубом приближении масса оболочки эквивалентна приведенной массе ВВ, т. е. наличие оболочки как бы увеличивает диаметр заряда ВВ на величину, пропорциональную отношению плотностей оболочки и ВВ:
Ad=2APm/p0,
где Д — толщина оболочки; рт — плотность материала оболочки. Г. Эйрипг предложил следующее соотношение, учитывающее массу оболочки:
_5_ = 1_2,17-?^-,
Da Umdi
где gm-—масса оболочки, приходящейся на единицу ее площади.
На величину dKp в значительной степени влияет прочность оболочки на разрыв. Последняя возрастает с увеличением толщины стенок, что и дает видимую зависимость от массы оболочки. Непрочные, но массивные оболочки оказывают сравнительно слабое влияние на величину dKp и t/np.
Предыдущая << 1 .. 27 28 29 30 31 32 < 33 > 34 35 36 37 38 39 .. 151 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.