Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физические основы ракетного оружия - Алешков М.Н.
Алешков М.Н., Жуков И.П., Савин Н.В., Кукушкин Д.Д., Макаров О.П., Фомин Ю.Г. Физические основы ракетного оружия — M., Воениздат, 1972. — 312 c.
Скачать (прямая ссылка): a-foro.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 112 >> Следующая


Угол Ь>0, если ось OXx ракеты лежит выше своей проекции на горизонтальную плоскость, проведенную через центр масс ракеты. Угол y>0, если ракета повернулась вокруг осч OA'і против часовой стрелки. Угол ф>0, если ось OA'] лежит правее своей проекции на плоскость стрельбы.

Скоростная система координат используется для расчета изменения вектора скорости центра масс ракеты в полете. Величина скорости находится из решения уравнения движения центра масс ракеты вдоль оси OX скоростной системы, а утлы 6 и с, определяющие положение вектора скорости в земной системе координат,— из решения аналогичных уравнений движения вдоль осей OY и OZ той же системы. Угол О — угол наклона вектора скорости к местному горизонту; он положителен на восходящей ветви траектории ракеты и отрицателен — на нисходящей. Угол с — угол между вектором скорости центра масс ракеты и плоскостью стрельбы; он положителен, если вектор скорости лежит левее плоскости стрельбы.

Ось OX скоростной системы (см. рнс. 7.5, в) направлена по век тору скорости центра масс ракеты, ось OY перпендикулярна к ней и лежит в главной плоскости симметрии ракеты, а ось OZ перпендикулярна к плоскости OAT и образует правую систему коорди-

пат. Взаимное положение скоростной и связанной систем характеризуется углами атаки и скольжения.

Угол атаки а—угол в главной плоскости симметрии ракеты между ее осью OXi и проекцией вектора скорости центра масс ракеты на эту плоскость. Он положителен, если ось OXj лежит выше проекции вектора скорости на главную плоскость симметрии. Угол скольжения ? —угол между вектором скорости центра масс ракеты и его проекцией па главную плоскость симметрии. Он положителен, если вектор скорости лежит правее этой плоскости.

В аэродинамике при изучении движения ракет в воздухе используют допущение о так называемом обращении движения: сила взаимодействия между неподвижным воздухом и летящей ракетой принимается равной силе взаимодействия между неподвижной ракетой и набегающим на нее с той же скоростью потоком воздуха. В полете как скоростная, так и связанная системы координат перемещаются вместе с ракетой. В обращенном движении они неподвижны, а ось OX скоростной системы направлена по вектору скорости набегающего невозмущенного потока.

7.3. СИЛЫ И МОМЕНТЫ ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА РАКЕТУ В ПОЛЕТЕ

Траектория ракеты в зависимости от задач и требуемой точности исследования ее движения рассчитывается в абсолютной или относительной системе координат с учетом всех или только основных действующих на ракету сил. В общем случае при учете вращения Земли система сил, действующих на ракету в абсолютном движении, состоит из силы земного тяготения, силы тяги, аэродинамической силы сопротивления воздуха и газодинамических сил газовых рулей (или сил тяги управляющих двигателей).

Согласно правилу механики (так называемому принципу Да-ламбера) уравнения движения ракеты в относительной системе координат с учетом вращения Земли можно записать в той же форме, что и уравнения абсолютного движения, если к системе сил абсолютного движения добавить силу инерции Корнолиса и силу инерции переносного движения (центробежную силу от вращения Земли) Введя силу веса ракеты Gv как равнодействующую силы земного тяготения и центробежной силы, получим следующую систему сил, действующих па ракету, движение которой рассматривается в относительной системе координат: сила тяги, сила веса, сила сопротивления воздуха, газодинамические силы газовых рулей и сила инерции Корнолиса. Хотя в силе веса вращение Земли частично учитывается, под термином «учет влияния вращения Земли» обычно понимают только учет действия силы Корнолиса (что и будет принято в изложении последующих вопросов).

Сила тяги двигателя

Зависимость силы тяги P от различных факторов представлена Формулой (3.1).

Примерным характер зависимости P от времени полета баллистической одноступенчатой ракеты на активном участке траектории показан на рис. 7.8,6. Как правило, тяга стартовых ускорителей крылатых ракет, снаряжаемых обычно твердым топливом, значительно больше тяги маршевого двигателя. В аналогичном соотношении находятся и тяги двигателей первой и последней ступеней многоступенчатых ракет.

Сила веса

jKeamop

Рис. 7.6. Зависимость ускорения силы тяжести от широты точки старта

Сила веса ракеты Gp изменяется на траектории как за счет выгорания топлива, так и за счет изменения \ скорення силы тяжести _ с высотой. Для ракет со средними

и большими дальностями стрельбы учитывается еще и изменение этого ускорения за счет изменения географической широты вдоль траектории. При постоянном секундном расходе G топлива вес одноступенчатой ракеты в полете меняется по линейному закону (здесь G0 — стартовый вес ракеты):

Op(l) = G0~Ggt (7.3)

В пределах времени работы двигательной установки одной ступени эта зависимость справедлива и для многоступенчатой ракеты, в целом же для такой ракеты необходимо дополнительно учитывать еще и скачкообразные изменения веса за счет отделения отработавших ступеней.

Ускорение силы тяжести, как известно, представляет собой геометрическую сумму ускорения силы земного тяготения к; и центробежного ускорения к-'ц, вызванного вращением Земли (рис. 7.6). Из-за малости центробежного ускорения географическая шпрота В точки Ол незначительно отличается от ее геоцентрической широты Bi. а ускорение w — от ускорения go, которое поэтому слабо изменяется с изменением широты точки старта. Например, на полюсе (с учетом сплюснутости Земли) ^0=9,78 м/сек2, а на экваторе—9,832 м/сек2.
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 112 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.