Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физические основы ракетного оружия - Алешков М.Н.
Алешков М.Н., Жуков И.П., Савин Н.В., Кукушкин Д.Д., Макаров О.П., Фомин Ю.Г. Физические основы ракетного оружия — M., Воениздат, 1972. — 312 c.
Скачать (прямая ссылка): a-foro.djvu
Предыдущая << 1 .. 102 103 104 105 106 107 < 108 > 109 110 111 .. 112 >> Следующая


— заряды, энергия взрыва которых в основном (до 80—90%) обусловлена термоядерной реакцией в дейтериде лития 3Li6iD2;

— заряды, энергия взрыва которых освобождается в результате последовательного развития трех ядерных реакций: деления ядер U-235, Ри-239 или U-233 (первая ступень); синтеза легких ядер термоядерного заряда (вторая ступень); деления ядер U-238 (третья ступень).

Основная доля энергии освобождается в результате деления ядер U-238 нейтронами, выделяющимися при термоядерной реакции синтеза. Энергия этих нейтронов около 14 Мэв, т. е. значительно превышает пороговую энергию деления ядер U-238. Использование в качестве делящегося вещества наиболее распространенного изотопа TJ-238—важная особенность данного вида оружия. Применение U-238 позволяет значительно увеличить мощность ядерного взрыва и тем самым повысить боевую эффективность ядерного оружия.

Рассмотрим более подробно устройство ядерных боевых частей, использующих энергию деления тяжелых ядер (U-235 или Ри-239).

Ядерные заряды. Основными элементами ядерного боевого заряда, основанного на реакции деления, являются: делящееся вещество (собственно ядерный заряд), отражатель нейтро-

нов, заряд обычного взрывчатого вещества и искусственный источник нейтронов.

Ядерные заряды изготовляются из материалов, которые спо-с >бны делиться под воздействием нейтронов любых энергий. Такими материалами являются U-235, U-233 и Ри-239. Заряд ядерного горючего до момента взрыва должен находиться в подкри-тическом состоянии.

Критичность заряда определяется коэффициентом размножения нейтронов к, под которым понимается среднее значение отношения числа нейтронов, производящих деление в одном поколении, к числу нейтронов, производящих деление в предыдущем поколении.

При k — 1 каждому нейтрону, производящему деление, соответствует выход одного вторичного нейтрона, производящего повое деление.

При этом реакции протекают с постоянной скоростью без лавинообразного нарастания числа делений. Соответствующая система называется критической.

Таким образом, считается, что система находится в критическом состоянии в том случае, если в ней число нейтронов, образующихся в результате деления, в точности уравновешивается числом нейтронов, теряемых за счет утечки и поглощения. Масса вещества, соответствующая этому состоянию системы, называется критической.

При k < 1 развитие цепной реакции невозможно. Будучи начата, она быстро затухает. Такая система носит название подкри-тической. Нахождение заряда делящегося вещества в ядерном боеприпасе в подкритическом состоянии в процессе его эксплуатации делает его безопасным, т. е. исключает возможность ядерного взрыва при случайном попадании в него нейтронов.

Для вызова ядерного взрыва необходимо быстро перевести заряд делящегося вещества из подкритического состояния в надкритическое (k>\).

В такой системе число нейтронов, производящих деление, лавинообразно нарастает в ходе ядерной реакции, т. е. происходит взрыв.

Существуют различные методы перевода заряда делящегося вещества из одного состояния в другое.

Надкритическую массу можно получить, если быстро соеди-нть два пли несколько кусков ядерного горючего, масса каж-ого из которых меньше критической (рнс. 12.9, й). Это можно сделать взрывом обычного взрывчатого вещества, при котором один кусок делящегося материала, имеющий массу меньшую, чем критическая, соединяется с другим таким же куском, закрепленным в противоположном закрытом конце устройства.

Перевод в надкритическое состояние ядерного заряда возмо-кен также, если тонкую сферическую оболочку из делящегося атериала, цепная реакция деления в которой невозможна из-за

большой поверхности, а следовательно, н большой утечки нейтронов, обжать взрывом заряда обычного взрывчатого вещества до размеров шара с надкритической массой (поверхность при этом резко уменьшается). Кроме того, под действием продуктов дето-нацин плотность делящегося вещества заметно возрастает. Этот принцип называется имплозией — взрывом, направленным внутрь (рис. 12.9,6).

Перевод ядерного заряда из подкрнтнческого в надкритическое состояние необходимо производить как можно быстрее, иначе реакция может начаться уже на границе критической области и

12 3 5

Рис. 12.9. Возможные конструкции ядерного боевого заряда:

а — с получением надкритичности заряда сближением к\сков ядерного вещества; б —с получением надкритичности увеличением плотности ядерного вещества; / — летонатор; 2 заряд взрывчатого вещества: 3 — заряд делящегося вещества; 4 — источник нейтронов; о — отражатель нейтронов

взрыв охватит только небольшую часть заряда. Следовательно, от скорости сближения отдельных частей в значительной степени зависит полнота протекания реакции и, в конечном счете, мощность взрыва.

При разработке ядерных зарядов стремятся создать такую конструкцию, которая обеспечивает наибольший коэффициент использования делящегося вещества. С этой целью в ядерных зарядах принимают все меры, позволяющие снизить величину критической массы.
Предыдущая << 1 .. 102 103 104 105 106 107 < 108 > 109 110 111 .. 112 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.