Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Теория и практика взрывобезопасности энергоемких материалов - Нишпал Г.А.
Нишпал Г.А., Милехин Ю.М., Смирнов Л.А.,Осавчук А.Н., Гусаковская Э.Г. Теория и практика взрывобезопасности энергоемких материалов — М.: Химмаш, 2002. — 140 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriaipraktvzriv2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 49 >> Следующая

Приведенные в табл. 2 данные с учетом коэффициента безопасности (I ,S...2) в зависимости от условий переработки материала могут быть использованы при конструировании технологического оборудования и оснастки для переработки BM. Следует также отметить, что критические параметры, как это видно из табл. 2, находятся в значительной зависимости от времени.механических воздействий на BM.
1.3.2. Чувствительность к тепловым воздействиям
Температура вспышки является одним из основных показателей, по которым определяется пожароопасность BM.
Моменту вспышки предшествует период самоускорения реакции, который называется периодом индукции или периодом задержки. Чем выше температура, до которой нагревается BB, тем меньше период задержки.
Определение температуры начала интенсивного разложения производят нагреванием образца BM (скорость нагрева S градусов в минуту) от нормальной температуры до той минимальной температуры, при которой в образце начинается химическое превращение со скоростью, достаточной для получения звукового эффекта и пламени.
Температура вспышки зависит не только от вида BM, но и от теплопроводности материала емкости, в которой BM находится, величины его навески, скорости нагревания и других факторов, определяющих условия теплоотдачи и возможность самоускорения реакции. Поэтому определять температуру вспышки BB следует в одинаковых стандартных условиях.
Температура вспышки BM^ °С:
Пироксилиновые пороха . .............. 190..200
Нитроклетчатка .... . 195..205
Нитроглицерин ..... ............. 210
Баллиститныс пороха ............................... 180...220
Гексоген.......................................... 230
Тротил...................................... 290
CPTT.......... ...... .......... 200 300
Азид свинца........ ................... 315
Стандартным способом определения температуры вспышки BM является нагревание образца от температуры, близкой к предполагаемой температуре вспышки. За температуру вспышки принимают ту наи-28
меньшую температуру, при которой вспышка происходит не позже, чем через I мин после помещения навески BM в нагретый прибор.
1.3.3. Статическое электричество как причина возникновения начального очага загорания
Под статическим электричеством (СЭ) принято-понимать электрические заряды, находящиеся в состоянии относительного покоя, распределенные на поверхности или в объеме диэлектрика, или на поверхности изолированного проводника. Перемещение зарядов СЭ в пространстве обычно происходит вместе с наэлектризованными телами.
По физико-химическому строению все вещества электрически нейтральны, т.е. обладают равным количеством положительных и отрицательных зарядов. Тело является наэлектризованным, если содержит избыток зарядов того или иного знака. Процесс электризации заключается в том, что одно тело приобретает или отдает другому электрические заряды преимущественно одного знака. Обмен зарядами между взаимодействующими телами происходит на границе их соприкосновения (или вблизи ее) за счет физико-химических процессов. Два электрически нейтральных тела, приведенные в соприкосновение, после разрыва контакта между ними могут оказаться наэлектризованными зарядами противоположного знака. Мерой электризации является количество электрических зарядов, перешедших с одного тела на другое в ходе их взаимодействия.
Наиболее ярко способность к электризации проявляется на диэлектрических материалах. Идеальных диэлектриков, совершенно не проводящих электрический ток, в природе не существует, поэтому проводимость любого диэлектрика не равна нулю. Следовательно, даже самый лучший диэлектрик способен рассеивать заряды, сообщенные ему в результате электризации, однако процесс этот происходит значительно медленнее, чем у проводников.
Злектрические свойства диэлектрика характеризуются объемным сопротивлением р (Ом-м) нлн удельной объемной электропроводно-сп»к) Yv = l/pv> те способностью единицы объема материала проводить электрический гок. Кроме объемной электропроводности, большое значение для электризации имеет поверхностная электропроводность материала \s~ 1 /р.\- Поверхностная электропроводность может быть существенно выше объемной за счет наличия на поверхно-CiH диэлектрика всякого рода загрязнений, пленки влаги с растворенными в ней различными веществами и т.п . что способствует увеличению токов утечки. На величину поверхностной электропроводности иногда большое влияние оказывает температура и влажность "кружающего воздуха Поверхностная электропроводность часто
29
играет определяющую роль как в самом процессе электризации, так и в ходе рассеивания зарядов СЭ.
Заряды СЭ возникают при образовании и последующем разрыве контакта двух физических тел. Контакт двух твердых тел сопровождается возникновением на границе их соприкосновения двойного электрического слоя, что связано с обменом электронами между телами. Переход зарядов с одного тела на другое возможен вследствие разности энергетического состояния взаимодействующих поверхностей, например, работы выхода электронов. Находящиеся в контакте тела с образовавшимся на границе их раздела двойным электрическим слоем остаются электрически нейтральными, однако каждое из них приобретает некоторый электрический заряд, плотность которого равна плотности заряда возникшего двойного электрического слоя, а знаки - противоположны. После механического разделения каждое тело приобретает равные по величине электрические заряды противоположного знака. Мерой электризации является количество электрического заряда, перешедшего с одного тела на другое в процессе их взаимодействия. Плотность каждого из зарядов СЭ при этом будет меньше плотности зарядов разрушенного двойного слоя. Происходит это вследствие того, что в момент разделения двух поверхностей в результате деформации электрического поля двойного слоя происходит значительное возрастание напряженности поля в месте отрыва. Под действием этого поля заряды стремятся соединиться, нейтрализуя друг друга, но этот процесс ограничивается электропроводностью материалов. У проводящих материалов заряды под действием силы поля движутся свободно и при разделении поверхностей практически полностью нейтрализуются. У диэлектриков, обладающих низкой электропроводностью, большая часть зарядов двойного слоя остается на разделяемых поверхностях. Если заряд значителен по величине, то электрическое поле в образующемся между разделяемыми телами воздушном промежутке, возрастая, может достигнуть значений, при которых начинается развитие газового разряда. В этом случае за счет ионизации воздуха электрическим полем в воздушном промежутке появляются дополнительные положительные и отрицательные носители зарядов, которые под действием сил поля оседают на разделяемых поверхностях, частично их нейтрализуя, что проявляется в виде голубоватого свечения, искрения и потрескивания. Чем выше скорость разделения взаимодействующих поверхностей и меньше их электропроводность, тем меньшая часть зарядов нейтрализуется. При быстром разделении непроводящих тел максимальная величина заряда СЭ ограничивается электрической прочностью воздуха. Плоская поверхность, таким образом, может нести заряд 26,? мкКл/м-. Практически за счет малого числа контактных точек, утечки нарядов из-за проводимости и газового разряда наибольшая плотность заряда СЭ обычно составляет порядка 10 мкКл/м2. і О
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 49 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.