Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания - Глушко В.П.
Глушко В.П. Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания — Москва, 1971. — 263 c.
Скачать (прямая ссылка): termodinamiteplofizsvoystv1971.pdf
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 172 >> Следующая

dp+
+
\ ds
{dic0—vcudpc0) +
t
]dbn (11.38)
ds Jpbf
Искомая частная производная термодинамического параметра ч? по содержанию химического элемента А<г) в топливе Ьп получается из уравнения (11.38) при постоянных р, іс0 и рС11 (или рс0, іс0, є), а также Ъ
(Jl) _ = )
OS )р,Ь
I ду
'[дЬ
гт/s.p
+
дЬ„
¦.{Ьп)е1Ьп=>\:
(11.39)
Следует отметить, что из уравнения (11.38) как частные случаи следуют уравнения (11.11)-(11.15).
При изменении в топливе содержания всех m химических элементов последние члены уравнений (11.35), (11.37), ill.39) представляются суммами вида:
2j[db,T
"со- 'со, еЛт-'
db,
Уравнение (11.39) также получается методом, приведенным в § 2 этой главы.
Термодинамические свойства продуктов сгорания топлива, в котором изменяется содержание одного химического элемента, являются функцией трех независимых переменных. Предположим, что в процессе перехода от начального состояния системы к конечному равны между собой значения некоторой термодинамической функции <]>. Тогда to(«o. Po. 7о) = Ф(«. Р. ?)• (11-40)
Здесь O0, P0 и T0-значения трех независимых переменных в начальном состоянии системы; а, ?-значения двух из указанных независимых переменных и «р-значение любой некоторой термодинамической функции в конечном состоянии.
Изменение функции ф0, обусловленное изменением начальных независимых параметров, равняется изменению <р, т. е.
да.
P..Y.
dan
= (дЛ) da+lfi) dt+ (P) d<? Применяя выражения
7—1597
(11.41)
1,
¦ч
(11.42)
(*?) (El) (HZ) =. [daj?,(p [dyja.fi [dyjy.fi
(дА) .(0I) .(W)
находим значения частных производных функции в конце процесса
<?ф
°±°)
do-o, ft,, v.
9I)
+
ZdO1 >ti'{dajfi..y.
+
+ №) ¦(^
^[dfijv.a [dajfi,.y.
(11.43)
«о. Y«
+
\дVo /а.. Р.
+
dy
d<f la. fi
El) ар /Ч>, а
ду, /о,, fi, a<f Ja. fi
da Ifi. ф t<??o /a* Yo
d?o/а,. Yo'
+ №) ¦ { da /?. ?
(11.44)
5-І. +
/d?.
(11.45)
d? /о, ч> WVe У е.. p.
Для определения искомых частных производных необходимо задать зависимости а = а(оо, р0, ft) и P = P(O0, P0, То)-
Для дальнейшего анализа достаточно задаться двумя парами этих зависимостей: a = const, ?/P0= const или а/а0 = const; ?/P0 = = const.
При использовании этих зависимостей уравнения (11.43) и (11.45), как и следовало ожидать, переходят в уравнения, соответствующие уравнениям (11.7)-(11.10), а уравнение (11.44) в обоих случаях принимает вид:
l<3?0 Усе,, Y0. а, ?/?, ld?o.„ А
O0. Yo.
а, to
дфо
do, Y1
'd^\
дф /а. ?
¦ + ?o U?
(11.46)
Применим выражение (11.46) для определения частных производных термодинамических параметров продуктов сгорания по содержанию ЬГт химического элемента при изоэнтропий-ном расширении в сопле. Начало этого процесса обычно определяется энтальпией продуктов сгорания и их давлением в камере сгорания, а конец —давлением или степенью расширения. При этом изменение содержания химического элемента A^ одинаково как в начале, так и в конце процесса расширения. Поэтому выбрано, что *|» = s, л = р, $ = ЬГТ. Им соответствуют начальные условия t[»o = sco' O0 =
— /»со. Ро = *гт И Тосо = *-
— 97 —
Тогда уравнение (11.46), как и следовало ожидать, переходит в уравнение (11.39).
Частная производная (d<?/ds)p,b , входящая в уравнение (11.39), определяется применением термодинамических соотношений, записанных в дифференциальной форме, а для определения частных производных (d<?/dbr7)s, Р и (dsco/dbrT)ico. р необходимо решить систему линейных уравнений, производную от системы уравнений, определяющих термодинамические параметры и химический состав продуктов сгорания. Как пример, ниже приводится эта система уравнений для случая гомогенных продуктов сгорания; метод получения указанной системы линейных уравнений можно распространить на случай продуктов сгорания с содержанием конденсированной фазы.
Из уравнения, определяющего энтальпию продуктов сгорания, следует уравнение
1+т
1 / ді \_ 1_ \гі [У дЦ__ \ I д InT \
і {д\пЬ„)~^МТі ? Рч[{д\иТ ) {d\nbr7) +
Из уравнения, определяющего энтропию продуктов сгорания, следует уравнение
д In s
l+m
d\nbr7J iirMTS 2 Рч\\д\пТ/ \ d\nb„
<7=1
д InT
+
I д In M1 [din Ъг7
д In [хт д In Ь„
(11.48)
Из уравнений равновесия химических реакций диссоциации /-го компонента на одноатомные газы следуют / уравнений вида:
d In P1 ) Д /dlnpi) /дЫК/)/ dlnT ) п д inьГ7) [dWb^J +1 TinT )[дШГт! = °-
(11.49)
Из уравнений сохранения вещества следует і уравнений
Ii auP) [ шь-;) + Pi[ ёщ^) -
—В Г/д1пМП , (дЫЬи "1 Цдіп br7) + [ТІШ.
= 0. (11.50)
Из уравнения, определяющего сумму парциальных давлений, следует уравнение
l+m
2'.(й?Мйг?)-°- <ч.51)
Из уравнения состояния следует уравнение
д In b„J ~~ {д \nbr7j \д\пЬг7) \d\nbr7 Г
(11.52)
Из уравнения, определяющего параметр уИт, следует уравнение
/ д In цт \ /д\пМ7Л I д In ц. \ / d In р Ь InJ + 1п*,т/ Io 1п6гт / "Md In &,т /''
(11.53)
Некоторые частные производные, входящие в уравнения (11.47) — (11.53), являются известными. Величины (o/°/dlnT), (dS°ZdlnT) и
д In Ki \ "
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 172 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.