Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания - Глушко В.П.
Глушко В.П. Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания — Москва, 1971. — 263 c.
Скачать (прямая ссылка): termodinamiteplofizsvoystv1971.pdf
Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 172 >> Следующая

Как видно из таблицы 11.1, для вычисления первых частных производных термодинамических свойств, кроме основных термодинамических параметров, достаточно знать такие величины, как термические коэффициенты аР, ?r, отношение равновесных теплоємкостей и . и др. Все эти величины приводятся в таблицах термодинамических свойств продуктов сгорания.
Все необходимые частные производные получаются также непосредственным использо-
- 92 —
Таблица 11.1
Первые частные производные некоторых термодинамических свойств
По энтальпии топлива
' д Imp
со /f CO'J
По давлению в камере сгорания
По параметрам в произвольном сечении сопла
д In ф д ]п Рсо> со-*
д In ф
dlnPco АсО-8
/ a in ф\
^ O In є /'со-Рсо = _ / Э In ф\ = V <Э In р
д In ф\ <Э InT=1J*
сРГсо
До
cpVco
CtnT—-
Vc0
KpTR0 CpV-
apTR^
СрЦ
PtP _ Д.?1
До?"
/*со
PtP RoT
IXpT
сРТсо
<xpTR„ cpVco
cpVco *
?TP
?TP
?TP Ao^
1—«РГ
срГс0
Л.
CpP-
+
R0 (арТ¦-I) срИсо
OpTjR^
+
СрИсо ?TP
-РтР+1
V д In е j'co'Pco PtP _ /?.Т~
ванием полных дифференциалов соответствующих параметров1).
Термодинамические 'параметры продуктов сгорания на входе в сопло обычно определяют их давлением и энтальпией (равной энтальпии топлива), а в любом другом сечении сопла — энтропией (равной энтропии продуктов сгорания на входе в сопло) и давлением или степенью расширения. Поэтому в качестве независимых термодинамических параметров удобно использовать именно эти параметры.
Хотя горение топлива в камере сгорания является неравновесным необратимым процессом, однако продукты сгорания 'после завершения процесса (на входе в сопло), согласно принятому допущению, находятся в равновесном состоянии. Поэтому принципиально возможен равновесный переход от их одного состояния к другому, например, при изменении давления и энтальпии.
Полное изменение некоторого термодинамического параметра продуктов сгорания на вхо-
1 Этот вариант вывода предложен редактором главы В. А. Ильинским.
де в сопло фсо при изменении энтальпии и давления на величины dico и dpco равно:
"^Ш^МШ,^ ("-1в>
В частности, полное изменение энтропии равно
= f-(dico-vcodpc0). (11.17)
1 со
Полное изменение термодинамического параметра продуктов сгорания ср в любом сечении сопла при изменении энтропии и давления на величины ds и dp равно
'»-(*),*+(&].«*¦ <1,л8>
Уравнения (11.16)-(11.18) определяют полное изменение термодинамического параметра продуктов сгорания ср в некотором сечении камеры при изменении термодинамических параметров в этом же сечении. Для определения изменения параметра ср в некотором сечении сопла при изменении независимых» пара-
метров в камере сгорания необходимо совместно решить уравнения (11.17) и (11.18) при условии s = sc0:
(11.19)
Переходя от р к є по соотношению рс0 — вР> запишем уравнение (11.19) в следующем виде:
*-[т (?).-?№)>--
-т(г)/*+ША°- <п-2°>
Из уравнений (11.19) и (11.20) непосредственно следуют частные производные (11.11) — (11.15).
Изменения любого термодинамического параметра продуктов сгорания на входе в сопло определяются по уравнению (11.16), а также по уравнениям (11.11)—'(11.15) в предельном случае при е-»-1.
В качестве независимых переменных — термодинамических ,параметров продуктов сгорания можно брать любые другие. В этом случае получаются уравнения, аналогичные уравнениям (11.16)-(11.20).
2.3. Частные производные параметров w, f, F, ?, I "
Представляет интерес определить частные производные таких величин, кате скорость потока w, удельная f и относительная F /площадь сопла, расходный комплекс ?, удельный импульс в пустоте /5П. Первые частные производные этих величин можно получить аналогично, с использованием ранее найденных производных термодинамических свойств. В таблице 11.2 приведены соответствующие частные производные.
Выше термодинамические свойства рассматривались как функции энтальпии ico, давления Рсо и степени расширения є (или давления р):
* = Ч'со,/>со,Ю. 01.21)
в том числе относительная площадь сопла
~F = F(ic0, рс0, s). (11.22)
Исключая из этих зависимостей є, получаем
Функциональная зависимость вида (11.23) часто необходима при проектировании. Частные производные при такой функциональной зависимости можно получить следующим образом. Согласно уравнениям (11.21 —11.23), полные дифференциалы X и F имеют вид
со'
+
д\пХ д In 8
of Ins,
(11.24)
rflne, (11.25)
' co'^co
'со'^
+
д In є /; р
' со'^co
_ /д In X ) [din Рсо/. -=
din X) ...
Prn'F
+
Id In Х\
d\nF.
(11.26)
Исключая din F из (11.25) и (11.26) и сравнивая коэффициенты при дифференциалах с соответствующими коэффициентами уравнения (11.24), получим соотношения (для случая энтальпии і приведена полулогарифмическая форма):
o In X ) I din X
(11.27)
д In Pc0 J - [dlnpco/,
ainF\
д\пХ\ \д In pco)i
[dlm/s' (dinF д InX
dir
Pco-F
d Ine Js д InX
ді
со
^co'е
Id InF]
д InX) _
a In e)s' (д InF
a In є J3
/д In X) д InX N U In e/s
d]nF Js (d lnF
a in є )s
(11.28)
(11.29)
Таким образом, частные производные при функциональной зависимости вида (11.23) получаются с использованием ранее найденных производных.
Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 172 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.