Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания - Глушко В.П.
Глушко В.П. Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания — Москва, 1971. — 263 c.
Скачать (прямая ссылка): termodinamiteplofizsvoystv1971.pdf
Предыдущая << 1 .. 46 47 48 49 50 51 < 52 > 53 54 55 56 57 58 .. 172 >> Следующая

PiSl P2S2 P3S3 . piS\ 1 Pa1Sa1 PaSa, PA SА,
Рг'І Рз'з • ....... р [і] Ра/а, Ра/а, Ра/а.
— аті 0 K1 -б,
— <*тг 0 K2 -б,
— <*тг 0 K3 -б,
— Оті 0 к] -б/
0 -B1 0
0 -B1 0 -*А,В
0 -B3 0
TtI
Pa sa
лт *т PAj°Am
-S
¦ в
м
0
*Ряс°РЧ Ф
т
-б,
Расширенная матрица для расчета равновесного расширения до заданного числа M
— 87 —
после чего снова повторяется расчет изоэнт-ропийного расширения до заданного давления р{г+1). Весь расчет заканчивается после получения заданной точности по давлению:
Д/7<(1>,
где ш—наперед заданная допустимая погрешность расчета.
В программе для ЭВМ БЭСМ-6 принят более экономный метод определения температуры и давления. Методом Ньютона решается система уравнений
Cp1(In^r) = InM-InMo = O, (10.21)
Cp2(In/?, D = S0-S = O1 (10.22)
где M0—заданное значение числа М.
Для определения поправок Д In р, ДГ решается система двух линейных уравнений
или
-in
a in
д In
P +
^імпр-'р. ДГ=-срг. (10.24)
Важным частным случаем расчета данного варианта процесса расширения является расчет расширения до местной скорости звука (M= 1), необходимый для точного определения параметров потока в критическом сечении.
1.4. Расширение до заданной относительной площади
Характерными величинами любого сечения тракта расширения являются: относительная площадь сечения
f.
F =
77'
удельная площадь сечения Очевидно, что
(10.25)
(10.26)
F =
и, на основании уравнения неразрывности,
F =
(pw) t
pw
(10.27)
Рассматриваемый вариант расчета позволяет определить параметры потока в сечении сопла с заданными величинами F0 или /°.
В программах авторов Справочника для ЭВМ типа М-20 решается уравнение
F = F0
/ = /°,
(10.28)
так как при заданном давлении в камере сгорания величина /* постоянна. Значение /° определяется по заданной относительной площади F0 и величине которая известна после расчета расширения до M=I:
Удельная площадь / зависит от давления и температуры в данном сечении сопла; уравнение состояния и общие термодинамические соотношения позволяют использовать в качестве аргументов и другие величины.
Зависимость In/ = <р(In/?, s) близка к линейной, поэтому уравнение (10.28) целесообразно представить в форме
<Р (In/>, s) = ln/—ln/o. (10.30)
Применяя метод Ньютона и учитывая, что вследствие изоэнтропийности ds = 0, запишем
Л1 Inf» —In/
л1п^= (а ш каш р),-
Производную (д In f/д In p)s можно определить численно, либо с помощью термодинамических соотношений. Последний путь предпочтительнее. Используя уравнение сохранения энергии
в форме 1+~2—*т = 0> представим In/ так:
In/= — In р — 1п]/2(іт — і). Теперь с помощью термодинамических соотношений можно записать
'din Л R0T d\np)s P
и окончательно выражение для Д1п/? имеет вид
(10.31)
Aln^=Wi-T-y
' a* J
Расчет процесса расширения до заданной относительной площади F0 на ЭВМ типа М-20 выполняется в такой последовательности. Назначается с помощью газодинамических соотношений предполагаемое значение /?<в) и производится расчет расширения до заданного давления. В результате определяются все термодинамические характеристики и свойства при давлении /?<0). По формуле (10.31) вычисляется логарифмическая поправка Д1пр и уточняется величина давления
1пр(1' = 1пр(°> + Д1пр(1).
После этого снова повторяется расчет расширения до заданного давления и т. д., до тех пор, пока не будет достигнута требуемая точность по величине F. В программе для ЭВМ
— SS —
типа М-20 точность расчета по величине F задана равной 0,01%.
В программе для ЭВМ БЭСМ-6 принят более экономный метод определения температуры и давления. Методом Ньютона решается система уравнений
«P1 (Inр, T)^lnF-lnF° = 0. (10.32)
cp2(ln/?, D = sc —s = 0. (10.33)
Для определения поправок AIn/?, AT решается система двух линейных уравнений
L ^[д\пр)т 2ц((т—і) j ^
-['р + щЬ)]*г=-?и 0°-34)
А In р - АГ = - ср2. (10.35)
В процессе решения происходит одновременное уточнение температуры и давления. Начальные значения этих величин задаются с помощью газодинамических соотношений
Tc
(10.36) (10.37) (10.38)
где газодинамические функции ir(X), х(к) определяются с помощью функции q(X) при « = 1,2.
§ 2. ЗАМОРОЖЕННОЕ РАСШИРЕНИЕ
Химически замороженное расширение предполагает расширение с постоянным составом рабочего тела. Если рассматривать замороженное расширение от некоторых известных начальных условий до давления р, то постоянство состава можно записать следующим образом:
Рднач_ Рвач _ Мтиач_. /1ПЧО\
рч ~~р~—жг~ ' <lu-d9'
(10.40)
В выражениях (10.39) и (10.40) є — заданная величина. Оба соотношения следуют из условий
Zq = const, Xg = const,
где Z4 — весовая доля индивидуального вещества в конденсированном состоянии,
Xn мольная доля индивидуального вещества q в газообразном состоянии. Поскольку состав рабочего тела и величина Мт определяются соотношениями (10.39) и
р
Kqs
(10.40), отпадает необходимость решения сложной системы уравнений химического равновесия при уточнении температуры или давления. Единственными неизвестными являются: температура — при расчете расширения до заданного давления, давление — при расчете расширения до заданной температуры, либо температура и давление при расчете расширения до заданных M и F. Для их определения" используются соответственно уравнения (10.2),. (10.9), (10.20) и (10.31).
Предыдущая << 1 .. 46 47 48 49 50 51 < 52 > 53 54 55 56 57 58 .. 172 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.