Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания - Глушко В.П.
Глушко В.П. Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания — Москва, 1971. — 263 c.
Скачать (прямая ссылка): termodinamiteplofizsvoystv1971.pdf
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 172 >> Следующая

Для упрощения практических расчетов в ряде работ [530, 643, 795, 796] используется условная модель тройных столкновений — столкновений между мономерами и димерами. Исходное индивидуальное вещество в этом случае рассматривается как бинарная смесь мономеров и димеров. При удачном выборе параметров потенциала пары мономер-димер наблюдается неплохое совпадение с экспериментом.
2. Теория Энскога, учитывающая при решении уравнения Больцмана особенности, обусловленные конечными размерами молекул. Решение Энскога справедливо лишь для модели
* В таблицах приведены также величины погрешностей 6А, (1) и 8Х (2), которые рассматриваются в следующем параграфе.
- 61 —
жестких сфер. Попытки модифицировать его решение применительно к более реальным молекулярным моделям пока не дали результатов из-за некоторых специфических недостатков, присущих исходному уравнению Энскога.
В качестве примера применения теории Энскога можно назвать работы [525, 501, 641].
3. Практическим методом, позволяющим сделать обоснованную оценку влияния плотности на свойства переноса, является принцип соответственных состояний (теория подобия). Работы в этой области многочисленны, например, [96, 153, 154, 243, 245, 435, 447, 464, 609, 645, 698, 778, 923, 1016, 1017, 1040].
4. Частные оценки влияния плотности на коэффициенты переноса могут быть сделаны на основе эмпирических соотношений, например, [433, 616, 930].
Предельное давление, начиная с которого целесообразно учитывать влияние плотности, может быть довольно высоким. Например, при температуре порядка 1000° К для благородных газов, Ог, N2 оно составляет 4,0—5,0 МН/м2 [609].
Максимальное давление, принятое в настоящем Справочнике, составляет 50,0 МН/м2, минимальная температура в камере сгорания — 1800° К- Вследствие отсутствия экспериментальных данных при таких условиях возможна лишь приближенная оценка влияния плотности.
Отношение коэффициента вязкости и при давлении р к соответствующему коэффициенту T]0 при р = 0,1 МН/м2 описывается выражением [245]:
где Ац — постоянные коэффициенты, Ьо = = 1,2615 о3.
В таблицах 8.6—8.7 приведено относительное изменение коэффициента вязкости в процентах для ряда индивидуальных веществ — компонентов продуктов сгорания топлив, содержащих химические элементы С, Н, О, N.
Таблица 8.6
Влияние плотности на коэффициент BHSKOCTh1T1C0=ISOO0 К
Вещ-BO 8
1 5 10 50 300 11000 3000
N2 3,99 2,38 1,26 0,79 0,26 0,07 0,03 0,01
O2 1,94 1,05 0,56 0,36 0,14 0,04 0,02 0,01
н, 0,48 0,33 0,16 0,08 0,02 0,00 0,00 0,00
СО 4,72 2,86 1,50 0,92 0,30 0,08 0,03 0,01
COj 5.83 3,01 1,51 0,94 0,33 0,10 0,04 0,02
CH« 3,33 1,62 0,81 0,52 0,19 0,06 0,03 0,01
C2H1 8,41 4,16 2,03 1,25 0,43 0,13 0,05 0,03
H1O 5,36 3,22 1,65 0,99 0,30 0,08 0,03 0,01
NH3 4,77 2,88 1,51 0,92 0,29 0,08 0,03 0,01
Таблица 8.7
Влияние плотности на коэффициент вязкости, 7СО=3200°К
Вещ-BO є
I 2 5 10 50 300 1000 3000
N2 0,96 0,61 0,34 0,22 0,08 0,02 0,01 0,00
O2 0, 13 0,07 0,06 0,05 0,03 0,01 0,00 0,00
H2 0,49 0,29 0,14 0,07 0,02 0,00 0,00 0,00
СО 1 ,34 0,84 0,46 0,29 0,10 0,03 0,01 0,00
CO2 1 ,08 0,57 0,3) 0,21 0,08 0,03 0,01 0,01
CH4 0,34 0,14 0,09 0,07 0,04 0,02 0,01 0,00
C2H4 1,69 0,85 0,44 0,29 0,11 0,04 0,02 0,01
H2O 1,80 1,10 0,59 0,36 0,11 0,03 0,01 0,00
NH3 1,39 0,87 0,48 0,30 0,10 0,03 0,01 0,00
Расчеты выполнены по формуле (8.27) для условий в камере сгорания (рСо = 50,0 МН/м2, е=1, 7СО=1800°К и 3200° К) и некоторых других степеней расширения газов е. Результаты представлены лишь для тех молекулярных соединений, которые обычно преобладают в продуктах сгорания.
Как видно, изменение в коэффициенте вязкости вследствие высоких давлений в большинстве случаев не превосходит 5%, что укладывается в точность расчетов при высоких температурах. При этом величина отклонения существенно уменьшается с ростом е.
Аналогичные оценки могут быть получены и для смесей, например, с помощью условной модели однокомпонентного газа [формулы (8.23)-(8.25)].
Таким образом, приведенные результаты по оценке влияния плотности на и позволяют в настоящем Справочнике не учитывать этого влияния. Можно ожидать аналогичных результатов и для других коэффициентов переноса [609], в том числе и для коэффициента теплопроводности.
§ 3. КОЭФФИЦИЕНТ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ
3.1. Индивидуальные вещества
Удобным выражением для определения коэффициента теплопроводности Я индивидуального вещества q может служить безразмерное отношение
f = _?pLt (8.28)
где Cvq — мольная теплоемкость при постоянном объеме.
Для одноатомных газов величина / близка к 2,5 [472], поэтому расчетную формулу для коэффициента теплопроводности одноатомного газа можно представить в виде
Х? = 3,120-105-^ (8.29)
где A^ — в вт/м град.
- 62 —
Теоретическое выражение для коэффициента теплопроводности многоатомного газа усложняется вследствие влияния внутренних степеней свободы: вращательной и колебательной. Величина / для многоатомных молекул меньше 2,5 и уменьшается с усложнением строения молекул. Эйкен предположил, что перенос различных видов внутренней и поступательной энергии можно рассматривать происходящим независимо друг от друга, следовательно, справедливо выражение:
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 172 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.