Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания - Глушко В.П.
Глушко В.П. Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания — Москва, 1971. — 263 c.
Скачать (прямая ссылка): termodinamiteplofizsvoystv1971.pdf
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 172 >> Следующая

Согласно определению, термические коэффициенты записываются следующим образом: изобарный коэффициент расширения
Тогда
__du"
V IdT
(7.4)
изотермический коэффициент сжатия изохорный коэффициент давления
Последний можно выразить через предыдущие:
поэтому достаточно определить наиболее употребительные коэффициенты ар и ?r.
Представим термические коэффициенты следующим образом:
1 / д In V '
(7.5)
(7-6)
ЯР T [дЫТ
P
д In у \ r> In р Jt
din а
д\пТ/р [дЫТ/р
д In и
[d\npJT L ^{d\npJTy В итоге получаем
•»-+[•-(4AIr)J. <™>
Ь-уИЙШ (7-9>
где логарифмические производные молекулярного веса Смеси определяются методами, описанными в предыдущей главе.
§3. ТЕПЛОЕМКОСТИ
Если при протекании какого-либо процесса многокомпонентное рабочее тело находится в состоянии химического равновесия, то эффективная теплоемкость рабочего тела должна определяться с учетом теплоты химических реакций. Такая теплоемкость называется равновесной.
Согласно определению, теплоемкость при постоянном давлении должна быть записана так:
ді дТ
— 53 —
Если применить эту формулу к реагирующей смеси, то получим равновесную теплоемкость Cp, учитывающую не только изменение энтальпии, но и изменение состава в зависимости от температуры. Имея в виду, что величина і представлена формулой (7.1), запишем:
2 K1CpI + 2 "t'sQs
PV
, 1 Tv ,о(дХпп +рут[2.п',і[дЧт
+
(7AV
Первый член выражения (7.Ю) представляет собой тепло, идущее на изменение температуры смеси постоянного состава. Это обычная замороженная теплоемкость
_ 2п;Ср,- -f- T,tllsCls C't- pj
поскольку для нереагирующей смеси постоянного состава производные
Id Inn і \ id In nis \ ід In р. \ [дйГг]^ [ д In T Jp' \д~ыт}р
обращаются в нуль. Следует отметить, что хотя состав смеси при определении замороженной теплоемкости считается постоянным, он является равновесным и соответствует заданным температуре и давлению.
Остальная часть выражения (7.10) представляет тепло, идущее на изменение состава равновесной смеси. Соответствующие частные производные определены методами, изложенными в § 3 гл. VI.
Теплоемкость при постоянном объеме определяется выражением
Ее можно найти с помощью известного термодинамического соотношения
°р Lv 1 [дТ Jv{dT )р Используя таблицу (7.1), получим
¦¦Cn
vT
Pr
или, с учетом формул (7.8) и (7.9)
Г /д In ц \ f „ „ nl[~{a\nTjp]
(7.12)
Для нереагирующей смеси
Id In ц \ _fdlnv [dlnTjp
-0.
\д InpJt
Следовательно, из (7.12) получается, как частный случай, обычное соотношение для замороженных теплоємкостей:
cvf=cPf-R. (7.13)
По известным значениям теплоємкостей определяются их отношения: равновесных теплоємкостей
Cn
замороженных теплоємкостей
x = c-?f
1 cv{
(7.14)
(7.15)
§ 4. СКОРОСТЬ ЗВУКА
Общим выражением для определения скорости звука является
где производная берется при условиях, имеющих место в звуковой волне. В случае энергоизолированности и отсутствия релаксационных явлений процессы сжатия и разрежения в звуковой волне являются изоэнтропийными, и, следовательно,
"-(1).--^(?
(7.16)
При распространении звуковых колебаний в реагирующей среде процесс в звуковой волне будет изоэнтропийным, если:
1) частота колебаний велика, а скорости химических и фазовых превращений малы, в результате чего состав смеси не успевает изменяться при прохождении звуковой волны, частицы конденсата остаются неподвижными и имеют постоянную температуру. Процесс в волне протекает как в нереагирующей смеси; скорость звука называют замороженной;
2) скорости химических и фазовых превращений велики, а частота колебаний незначительна. При сжатии и разрежении в звуковой волне состав смеси успевает изменяться в соответствии с изменением температуры и давления. При прохождении волны поддерживается химическое и фазовое равновесие; частицы конденсата имеют параметры, равные параметрам газа; скорость звука называют равновесной.
Определим производную (dp/dv)s. Для этого воспользуемся таблицей дифференциальных термодинамических соотношений 7.1. В результате имеем
<д?
Cp 1
cv ?ru ?r
Подставляя эту производную в (7.16) и учитывая уравнение состояния и формулу для ?r, получим для равновесной скорости звука
— 54 —
1 +
д In (J,
(7.17)
уд In pjT
Для нереагирующей смеси (д In jx/o In р)т = О, а отношение замороженных теплоємкостей — х/, следовательно, из (7.17), как частный случай, получаем выражение для скорости звука в рабочем теле постоянного состава (замороженной скорости звука):
a) = *,RT. (7.18)
Для двухфазной среды важной характеристикой является скорость распространения
звука в газовой фазе. Общее выражение для этой скорости звука может быть записано так:
-2 **RT (7.19)
(¦-»['+(JiJjJ'
где отношение теплоємкостей *г и производная (д In у.1д In р)т определяются при условии z=const. Допущением является, что при распространении звуковой волны конденсированные частицы остаются неподвижными, их температура постоянна, отсутствуют фазовые переходы.
Глава VIII
СВОЙСТВА ПЕРЕНОСА ГАЗОВОЙ ФАЗЫ ПРОДУКТОВ СГОРАНИЯ
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 172 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.