Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания - Глушко В.П.
Глушко В.П. Термодинамические и теплофизические свойства продуктов сгорания — Москва, 1971. — 263 c.
Скачать (прямая ссылка): termodinamiteplofizsvoystv1971.pdf
Предыдущая << 1 .. 127 128 129 130 131 132 < 133 > 134 135 136 137 138 139 .. 172 >> Следующая

Как видно из этого рисунка, параметры течения при а= 1,0 весьма близки к равновесным. Начало резкого возрастания скорости образования ядер и, соответственно, появления заметного количества частиц B2O3 происходит при перенасыщении S= 1,7. Процесс образования ядер завершается на очень небольшом участке сопла и протекает практически скачкообразно. Перенасыщение паров B2O3 резко падает после начала конденсации, и дальнейшее увеличение содержания конденсата в продуктах сгорания определяется ростом образовавшихся ядер конденсации. Частицы в сопле вырастают до —0,1 мкм.
Течение при существенном отличии коэффициента конденсации от 1,0 значительно больше отступает от равновесного и имеет ряд особенностей. Снижение а до 0,001 незначительно сказывается на смещении точки начала конденсации. Однако уменьшение роста частиц приводит к тому, что перенасыщение в сопле после начала конденсации продолжает возрастать от 1,7 до максимального значения, равного 3, с последующим медленным убыванием. При таких условиях образование 'новых ядер происходит вплоть до выходного сечения сопла. Максимальный размер, до которого вырастают частицы B2O3, составляет 0,05 мкм. Расчеты показали, что температура частиц B2O3 в обо-
— 219 —
их случаях имела значение, при котором давление насыщенного пара над частицей равно давлению пара в потоке.
На фиг. 19.26 показано изменение потерь удельного импульса по соплу. Как видно из этого рисунка, потери удельного импульса за счет кинетики конденсации даже при очень

I
-
J
к— 1
V "7 /
I
г-° 4.0 6,0 8,0 10,0 S
T
Фиг. 19.26. Изменение потерь удельного импульса в пустоте вдоль сопла при
различных значениях а
1 —,а=1,0; 2—Ia=O1OOl
небольшом значении коэффицента конденсации для сопла с fa = 20 не превышают 1%.
Приведенные выше результаты получены при условии, что скорость образования ядер мгновенно устанавливается в соответствии с возникающим перенасыщением в сопле. На фиг. 19.27 показано изменение времени запаздывания начала конденсации в зависимости от предельного перенасыщения в сопле при различных значениях коэффициента конденсации. При построении этих зависимостей использована формула (19.75). На том же рисунке нанесена кривая, показывающая время достижения в сопле данного перенасыщения при отсутствии конденсации. За начало отсчета принято сечение, в котором s=l,0. Сопоставление этой кривой с кривыми времени запаздывания показывает, что при а= 1,0 процесс образования ядер для рассмотренного
Фиг. 19.27. Время достижения (ig) данного перенасыщения и время установления равновесной скорости образования ядер (т3) при этом перенасыщении
сопла (d* = 100 мм) можно считать установившимся. При значительном отличии а от единицы время установления значительно увеличивается, что приводит к возрастанию перенасыщения, соответствующего началу конденсации. При коэффициенте конденсации а = 0,001 начальное перенасыщение возрастает до —100. Тем не менее можно ожидать, что и в этом случае потери удельного импульса будут значительно ниже предельных. Как показывают приведенные їв начале главы термодинамические расчеты для случая с перенасыщением, потери удельного импульса для топлива Н2О2+В5Н9 при перенасыщении, равном 100, не превышают 1%. При перенасыщении s= 10 они находятся на уровне 0,2%. Тот факт, что по расчету неравновесного течения при а= =0,001 потери удельного импульса составляют 0,8% при перенасыщении не !более 3, объясняется допущением о равенстве температур газа и частиц при термодинамическом расчете.
Глава XX
ДРУГИЕ ОСОБЕННОСТИ РЕАЛЬНЫХ СИСТЕМ
В главе рассмотрены методы определения потерь удельного импульса, а также изменения величины комплекса ? вследствие неоднородного распределения компонентов топлива, неполного горения и неадиабатного протекания процессов.
§ 1. ОЦЕНКА ПОТЕРЬ УДЕЛЬНОГО ИМПУЛЬСА ВСЛЕДСТВИЕ НЕОДНОРОДНОСТИ СОСТАВА И ПАРАМЕТРОВ
При определении состава и параметров идеальных систем продуктов сгорания предполагалось однородное распределение компонентов топлива по поперечному сечению камеры
— 220 —
и сопла. В реальных условиях распределение компонентов топлива является неоднородным. Эта неоднородность обычно определяется особенностями устройства системы смесеобразования и может носить случайный характер, либо создаваться преднамеренно. Наиболее распространенный случай специально организованной неоднородности распределения компонентов топлива — создание низкотемпературной области вблизи стенок конструкции. Состав и свойства продуктов сгорания в такой пристеночной зоне обычно существенно отличаются от их значений в ядре течения.
Причиной случайных отклонений состава и свойств продуктов сгорания может быть разброс характеристик смесительных элементов и неоднородность состава топлива.
Определим основные термодинамические характеристики неоднородного потока, состоящего из і продуктов сгорания топлив различного химического состава (например, вследствие разных ol0ki) с относительными расходами g{. Дополнительно к ранее принятым допущениям (см. главу III) будем считать, что продукты сгорания различных топлив изолированы друг от друга, а давление постоянно по поперечному сечению тракта. Теоретические характеристики продуктов сгорания всех і топлив (/s,n, ?i, Пі, fi и др.) известны по результатам термодинамического расчета.
Предыдущая << 1 .. 127 128 129 130 131 132 < 133 > 134 135 136 137 138 139 .. 172 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.