Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Основы теории взрыва и горения - Челышев В.П.
Челышев В.П. Основы теории взрыва и горения — М.: Мин обороны, 1981. — 212 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviteorgor1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 60 >> Следующая

с
Произведя обратную подстановку Єпд=і^^і» в формулу (5.44), получим
Поскольку /71^ = ^-^-/)^8/ и PIa^ = ^Pa. г^-(е-Cf.
Простейшая оценка показывает, что уже на расстояниях
z>,(W-r-50)z^b'sa соответствует ^4-^) вторым и третьим членами, стоящими в правой части уравнения (5.46), можно пренебречь.
(5.45)
.то
(5.46)
и при зтом ^ »-/ . Поэтому формулу (5.45) после некоторых преобразований можно записать в виде
(5.47)
где ^~§f\^'^^ii>- ~ константа, однозначно определяемая
плотностями воздуха и BB, а также теплотой взрыва ВВ.
166
Учтем, наконец, что /тг^ = ^-й-у^ е/и, следовательно.
Решая совместно (5.48) и (5.47), получим окончательное
(5.48)
выражение для импульса фазы сжатия воздушной ударной волны
L=B^. (5.49)
Уравнение (5.49), характеризующее импульс УВ в дальней зоне, получено при использовании нескольких не очень строгих допущений и позтому расчетные значения параметра
Pc
(5.50)
должны несколько отличаться от экспериментальных. Однако важно подчеркнуть, что в качественном плане зто уравнение правильно описывает объективную закономерность: импульс фазы сжатия воздушной ударней волны пропорционален кубическому корню из квадрата массы заряда и обратно пропорционален расстоянию от точки взрыва до объекта. Правильными являются и практические выводы, вытекающие из анализа формулы (5.50):
- импульс і , так же как и давление л/?^, (а следовательно, и фугасное действие взрыва в целом), определяется не скоростью детонации, а теплотой взрыва;
- плотность P^ заряда BB при действии взрыва в дальней
^ зоне очень оказывает слабое влияние на степень поражения объекта.
Иными словами, требования к взрывчатым материалам, предназначенным для местного (бризантного) и общего (фугасного)-воздействия на поражаемые объекты, различны.
В таблице 5.3 приведены значения константы В, рассчитанные по уравнению (5.50) и определенные экспериментально К.И. Козорезовым (те и другие при[т_^] = кг, [г] = м,[і]=^5).
Из анализа таблицы 5.3 видно, что расчетные соотношения, определяющие импульс фазы сжатия УВ, с погрешностью не более 5 - 1056 совпадают с опытными данными. Это свидетельствует о том, что принятые при выводе формулы (5.49) допущения корректны или во всяком случае Re оказывают существенного влияния на конечные результаты расчета.
Формулы (5.49) и (5.50) характеризуют импульс фазы сжатия падающей (или скользящей) ударной волны. Если же волна отражается от преграды то,как показали Ф.А. Баум и К.П. Станюкович:
167
= S. 5(CCS^iP .f-? t/>) ^ ,
(5.51)
где If - угол между вектором скорости УВ и нормалью к преграде; уз - коэффициент, зависящий от интенсивности падающей волш.
Таблица 5.3 Значения константы В уравнения (5.49)
Взрывчатое вещество Л; г/см' ^^/ІДж/кг В
расчет опыт
Тротил 1.6 4,23 623 585
Гексоген 1.7 5,55 707 780
ТЭН 1.7 5,86 726 800
ТГ 50/50 1,65 4,89 667 645
Примечание .В расчетах приняты л = 1,29 кг/м^.
12 и
Вообще говоря,^ - величина переменная, лежащая в пределах уЭ = О + 0,8. При этом для очень сильных воздушных yB/ftd^/; для слабых волн уз —, а для волн средней интенсивности
(^=I ¦ 2) величина ? достигает максинального значения.
.6Ь
Г л а в а yj ТЕРМОХИМИЯ И ТЕРМОДИНАМИКА ВЗРЫВНЫХ ПРОЦЕССОВ
6.1. ОБШЕ СООТНОШЕНИЯ МЕЩУ ПАРАМЕТРАМИ СОСТОЯНИЯ ВЕЩЕСТВА
Для теоретической оценки параметров фронта детонационной волвы, установления закономерностей истечения продуктов детонации и прогнозирования результатов действия взрыва на соседние объекты необходимо знать теплоту взрыва соответствующего ВВ. Теплота взрыва может быть определена либо экспериментальным путем, либо на базе фунйаментальных естественнонаучных соотношений, характерных для неустановившихся процессов. Второй путь представляется более рациональным, в особенности, если речь идет о предсказании свойств новых, еще не синтезированных индивидуальных BB или оптимизации характеристик многокомпонентных взрывчатых смесей. При этом в ряде случаев (например, при организации буровзрывных работ, проектировании цехов и участков для взрывной обработки металлов в т.п.) необходино знать не только теплоту, нарывчатого превращении CIg^p , но и состав конечных продуктов взрыва.
Строгое решение задачи о составе продуктов взрыва (ПВ), который предопределяет и теплоту взрыва, должно базироваться на законах гидродинамики, газовой динамики, термохимии и химической кинетики. Однако до настоящего времени всесторонний учет этих закономерностей невозможен, что объясняется целым рядом осложняющих обстоятельств и прежде всего неидеальностью продуктов детонации, а также зависимостью констант закона Ap-реннуса от давления и температуры. Позтому в инженерной практике широкое применение находят приближенные (часто полузмі^ири-ческие) соотношения и расчетные методики, рассмотрению котоін>іх посвящена данная глава.
Охарактеризуем прежде всего фундаментальные термохимические и термодинамические характеристики (параметры состояния) BB, к числу которых относятся внутренняя энергия е , энтальпия L и энтропия S .
169
Внутренняя энергия единицы массы любого вещества есть алгебраическая сумма энергии поступательного, колебательного и вращательного движений молекул и атомов, а также включает энергию электронов и атомных ядер. При этом внутренняя энергия не учитывает кинетической энергии движения вещества в целом и потенциальную энергию положения. Иными словами, внутренняя энергия замкнутой термодинамической системы не изменяется при сообщении ей той или иной скорости, а также при перемещении этой системы в гравитационном поле.
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 60 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.