Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Основы теории взрыва и горения - Челышев В.П.
Челышев В.П. Основы теории взрыва и горения — М.: Мин обороны, 1981. — 212 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviteorgor1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 60 >> Следующая

при наземном взрыве таких же зарядов
•Л? f Па.
(5.34)
(5.35)
В уравнениях (5.34) и (5.35) [/п^]=кг , LsI=U , причем оба эти уравнения справедливы при
(5.36)
Условие (5.36), ограничивающее диапазон применимости формул (5.34) и (5.35), вызвано тем, что при разложении функции (5.30) было учтено ограниченное число членов ряда. Естественно, что при увеличении иисла членов разложения допустимый иятервал шз-менения аргумента д^- "V^ можно было бы расширить. Однако особой надобности в этом нет, поскольку, как это видно, например, из (5.34):
прш Si=O,-/', '
лр^ =уг7^кПа
при X=-/ О,
т.е. трехчленная формула Садовского позволяет прогнозировать именно тот диапазон ударных давлений, который интересует практику.
Легко показать, что если константам уравнения (5.33) присвоить подстрочные индексы "в" и "н" для воздушного и наземного взрывов соответственно, то
Ге ^
Фиаичеоки это вполне объяснимо, так как наэемный взрыв заряда BB зквивалентен воздушному взрыву такого же заряда, но удвоенной массы, поскольку в этом случае ударная волна распространяется в полупространстве, а на дробление и деформацию грунта расходуется не более 5-8% энергии взрыва. Из сказанного следует, что в общем случае (взрыв заряда BB более мощного или менее мощного, чем тротил; взрыв в ограниченном пространстве; взрыв заряда, заключенного в оболочку и т.п) можно всегда пользоваться уравнением (5.34), если вместо истинной массы заряда подставлять в него ее эквивалентное значение, равное
(5.37)
где JU=Y^- коэффициент, учитывающий величину плоского угла (рис. 5.28), внутри которого происходит взрыв; ? - коэффиционт, учитывающий долю энергии взрыва, перешедвей в воэдушную ударную волну; R^,Qwr~ хвплохы взрыва данного BB ш тротила соответотвенно.
ti Сказанное в достаточной мере подтверждается результатами
пряшх зкспериментов.
163
162 '
Важно подчеркнуть, что формулы (5.34) и (5.37) позволяют рассчитывать избыточное давление во фронте падающей ударной волны, которая при набегании на поражаемый объект'усиливается в соответствии с закономерностями, установленными в § 2.5. Позтому ясна та роль, которую могут выполнять простейшие укрытия (траншеи, воронки, складки местности) для защиты личного состава и техники от фугасного действия взрыва.
гоJU-= ?
і J
Рис. 5.28. К определению коэффициента усиления ударной волны при взрыве в ограниченном пространстве
Рассмотрим теперь методику расчета импульса Фазы сжатия воздушной ударной водны. В отличие от избыточного,давления^з/?,, импульс L=J *p('t)dtumii4 быть найден аналитическим способом.
При анализе закономерностей истечения продуктов детонации в плотные среды (см. § 4.3) было показано, что в первом приближении полный импульс продуктов детонации, действующий на абсолютно несжимаемую стенку, равен
.7^- '
(5.38)
где
D - скорость детонации. Можно показать, что как при отражении от абсолютно несжимаемой стенки, так и при движении детонационной волны от такой стенки, импульс сохраняется. Детонация заряда BB, инициируемого из центра, соответствует этому последнему случаю и, значит формула (5.38) может быть использована для расчета потока импульса ПД через единичную поверхность заряда. 164
Поскольку поверхность сферического заряда радиусом Zc '^'^-ш'вс-^Яг^, то начальный поток количества движения продуктов детонащш определяется очевидным соотношением
(5.39)
Дальнейшие рассуждения и математические выкладки будем вести, базируясь на нескольких упрощающих допущениях.
Допущение I; будем полагать, что по аналогии с газообразными системами (см. § 3.2) связь скорости детонации с теплотой взрыва определяется соотношением
(5.40)
поскольку в первом приближении аіх-З . Тогда уравнение (5.39) можно переписать в виде
(¦^ —ттг —^ і— •
(5.41)
Так как энергия взрыва заряда массой равна В:^д-т^^7>-7 '^'^ ^if-~ '^mf' "» следовательно.
1¦C
л г/
(5.42)
При своем расширении продукты детонации передают энергию взрыва окружающему воздуху, создавая в нем ударную волну. Как ^показано в главе П, распространение ударной волны по любому веществу сопровождается необратимыми потерями энергии. Однако эти потери в известной мере компенсируются тем, что в движение вовлекаются все новые слои воздуха, имеющие некоторый собственный (начальный) запас внутренней энергии Ea. • Позтому можно принять' допущение 2; энергия системы "ПД + воздух" при расширении облака ПД не изменяется, т.е.

E- Епд -f-Ea -EtJ^
І5Л5)
Поэтому в любой проиавольной точке пространства с координатой Z, удельный импульс должен быть равен
(5.44)
поскольку теперь уже движетсн совмеохво облако продуктов детонации, масса которых, естеотвевно, равна массе заряда , и слой воздуха массой /тг^ . II
Допущение з сформулируем следующим образом: после того как продукты остановились, достигнув радиуса г= Z/yp(.cii. § 5.1), глубина воздушной ударной волны остается неизменной и равной ес гс,,где сс - предельная степень расширения ПД (рис. 5.29).
Pt T)
л
Рис. 5.29. Схематическое изображение допущения 3: после того как продукты детонации достигли г„р = лгс , слой воздуха, вовлеченного в движение ударной волной, сохраняет свою толщину неиэненной
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 60 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.