Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Основы теории взрыва и горения - Челышев В.П.
Челышев В.П. Основы теории взрыва и горения — М.: Мин обороны, 1981. — 212 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviteorgor1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 60 >> Следующая

5.2.4. Осколочное действие взрыва
Дробление корпусов боеприпасов и метание образовавшихся осколков - одно из главных предназначений бризантных взрывчатых веществ. Вообще говоря, этот прсцеоо относится к разряду случайных, однако для многих снарядов, авиабомб, мин и т.п. можно установить достаточно надежные статистические закономерности, характеризующие параметры соответствующих осколочных полей. В качестве примера ва рис. 5.16 показано распределение осколков в различных секторах разлета для типичного осколочно-фугасного снаряда. На рис. 5.17 даны схема и размеры зовы поражения открыто расположенной живой силы осколками для штатных артиллерийских снарядов. Из рассмотрания зтих рисунков видно, что сснрвной вклад в поражающее действие вносят соколки, образующиеся из цилиндрической части корпуса снаряда. Естественно, что именно зта часть осколков представляет наибольший практический интерес.
Рис. 5.16. Распределение •.."^ осколксв оскслсчнс-фугаснсгс снаряда пс секторам разлета
W снара- Зона. п(>ражениа^
А
— 37 ~^

76 --30.
^?0 "SO
Рис. 5.17. Ферма и раамерч ссколочногс псля для штатных артиллерийских снарядов периода Великой Отечественной войны
OSo^OVKO.
ш
До Взрыва
В /момент заЄермвнил 8зр>ы$а.
Рис. 5,18. Деформация сослочки цилиндрического заряда при распространении детонации слева направо
Рис, 5.19. К расчету скорости метания осколков оболочки длинного цилиндрического заряда
148
Рассмотрим задачу о метании осколков о боковой поверхвмср длинного цилиндрического заряда. Вообще говоря (рис. 5.18), даже в этом случае поле осколков не является строго цилиндрическим, что обусловлено, во-первых, конечной величиной скорости детонации и, во-вторых, влиянием краевых эффектов (или, иначе говоря, действием системы волн разгрузки, возникающих в торцевых зонах). Тем не менее для инженерной оценки скорости основной массы соколков вполне приемлема идеалиэирсванная расчетная схема, изображенная на рис. 5.19. Такая схема обычно применяется в том случае, если использовать гипотезу мгноденаой детонации, а влиянием краевых эффектов пренебречь.
Введем следующие обозначения: Zo- внутренний радиус трубы;
гп^- масса единицы длины заряда;
H - масса единицы длины трубы.
До момента дробления оболочки в соответствии со вторым законом Ньютона справедливо соотношение
где
(5.13)
S'sft)- внутренняя поверхность трубы на единицу ее длины; P=P(I)- давление, действующее на оболочку; LL=U(I)- скорость расширения оболочки. Поскольку du ^ du de ^ ^ du dz dt dz
dt
Mu^^-sp.
(5.14)
Для того чтобы проинтегрировать уравнение (5.14), необходимо установить связь S=^(Z) и р=р(г) В силу того, что^^г^-ги Sc=ZJt^o, шеей
de
(5.15)
Для мгновенной детонации при показателе изоэнтропы процесса расширения /г. - J
р^'=-Д, ^/-A (5.16)
где IP- - текущий объем продуктов детонации на единицу длины заряда;
Vg- начальный объем заряда на единицу длины.
IO
149
Учитывая, что -^=f-f-j^ и д;= иг (5.16) подучим
Подставив (5.15) и (5.17) в (5.14), будем иметь
de S
I S J ¦^o «о ~ а
откуда, учитывая, что ^д-Елг^, получим
(ff
поскольку '^sfj>e=m^.
Интегрируя (5.19), будем иметь
//72, D If f ае.
(5.17)
(5.18)
(5.19)
откуда
и.
(5.20)
Иг анализа полученной формулы следует:
1) скорость расширения оболочки пряно пропорциональна скорости детонации I) и корню квадратному иг отношения массы заряда к массе оболочки у-^',
2) при соблюдении геометрического подобия (т.е. при ^=cmaij скорость оболочки не зависит от калибра снаряда или
т. мины
3) темп нарастания скорости оболочки очень велик: уже при г S 1,5 Єс скорость оболочки равна лримерно и.=0,Ра^^тлв
*^пр~^\^^~ предельно возможная скорость осколков, которая
могла бы быть получена при условии, что дроблени^ оболочки происходит при г— ОС.
В дейотвительности^степень вытяжки сбслсчки до момента ее
дробления составляет x=-~^s і,з « 1,5 в зависимости от маг-
'о > /71,
териала оболочки и коэффициента наполнения л= т^гт»' ^^^атому реально достижимые скорости метания оскодксв сосшляют величину порядка и.^ =/'^/<?-f-^ «/7/7.
І50
Формула (5.20) получена для цилиндрического заряда бесконечней длины. Скорости осколков реальных зарядов должны быть меньше расчетньвс вследствие тоге, что волны разрежения, обра-аующиеся на торцах заряда, обусловливают более быстрый спад давления в продуктах детонации, чем заложено в расчетах. При атом, как уже сказане, осколки,¦обраговавшиеся в средней части заряда, будут иметь более высокую скорость, чем скорость "периферийных" осколков.
Опыт показывает, что рассмотренная схема нетанин позволяет получать скорости оскеяков порядка 1,0 - 1,5 км/с.
Сделаем одно важное замечание.
Как показывают расчеты, коэффициент полезного испольгованю анергии взрыва при метании, если оценивать его по кинетической энергии осколков, очень велик и достигает 60 - 7Q^, что су-вествевнс превышает к.п.д. любой тепловой машины. Это объясняется тем, что ааряд бризантнсгс BB как источник энергии имеет очень высокий потенциал.
5.3. КУМУЛЯТИВНОЕ ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 60 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.