Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Основы теории взрыва и горения - Челышев В.П.
Челышев В.П. Основы теории взрыва и горения — М.: Мин обороны, 1981. — 212 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviteorgor1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 33 34 35 36 37 38 < 39 > 40 41 42 43 44 45 .. 60 >> Следующая

-Ж'
(5.3)
где tg - время дейсхввя продуктов детовации на преграду.
139
138
В перБОы приближении Бремя tg МОЖЄТ быть ;лсочитако на основании следующих рассуждений. Пусть цилиндрический заряд, заключенный в несжимаемую оболочку, подрывается на преграде толщиной ff . Если бы преграда имела неограниченную толщину, то характер спада давления описывался бы кривой p = j^(tj , определяемой формулой (4.70). Если же толщина ^ является конечной, то в момент выхода фронта ударной волны на тыльную поверхность преграды (точка А на рис. 5.7) в последней возбуждается волна разрежения (кривая A? ), а по воздуху начнет распространяться ударная волна (,4^). Волна разрежения A? в точке ? встречается с границей раздела "ПД - преграда", в результате -ч§го на ее ТЫЛЬНОЙ поверхности давление сначала резко уменьшается, а затем снова возрастает, поскольку продукты детонации все еще сильно сжаты. При этом в преграде возбуждается вторая ударная волна (.?d), которая догоняет тыльную поверхность преграды в точке С и т.д.
время пробега первой SB по преграде равно
а время
G /f Ч /


Рнс. 5.7.4«-диаграмма распространения системы волн сжатия и разгрузки по преграде конечной толщины при контактной взрыве заряда BB:
M - первая УВ в преграде; A? - первая отраженная BP в прег-l^liJ?^~ ^JRP^'^ *В » преграде; CP- іторая отраженная fp в преграде; O?- движение границы раздела "ПД - преграда" до момента прихода первой BP; AC- движение тыльной поверхности преграды; А? CF - ударные волны в воздухе; ??i- отраженная УВ в продуктах детонации
В результате протекания зтих процессов кривая давления на границе раздела "ПД - преграда" имеет вид, изображенный на рнс 5.8. Если преграда является достаточно толстой, то для расчета импульса с7 достаточно проинтегрировать лишь первый участок кривой р=/(1/(,ъ интервале отг^^=-^ догі*). Поскольку
пробега волны разрежения Иу^равно ^-г^^яг ^ , где C^ л , то
t*^ (здесь Ce - начальная скорость звука в преграде;
- скоро'сть первой УВ в преграде). Более точный' результат можно получить, приняв tff^t ??гг^?=-^•
Рис. 5.8. Функция "давление - время" для границы раздела "ПД - преграда" при контактном взрыве заряда BB на преграде
конечной толщины
Заметим, что для относительно толстых преград (при Л. ее) при расчете импульса с7 можно в первом приближении пользоваться формулой Зельдовича и Станюковича (4.54), что значительно упрощает расчеты.
Сказанное справедливо лишь для одномерного течения потока продуктов детонации, которое, как уже указывалось, реализуется при условии, если заряд заключен в несжимаемую оболочку. В реальных условиях заряд либо открыт, либо заключен хотя и в толстостенную, но сжимаемую оболочку. Позтому волновая картина, реализующаяся на границе раздела "ПД - преграда", значительно более сложна, чем в одномерных условиях. Тем не менее для практических расчетов можно использовать зависимость (4.54) переписав ее в виде
(5.4)
где/Пд- так называемая активная масса заряда.
Теория активной части заряда разработана O.E. Власовым и Г.И. Покровским и получила свое дальнейшее развитие в трудах
141
140
Ф.А. Бауыа и К.П. Станюковича. Под активной донимадт ту часть заряда, продукты детонации которой разлетаются в заданном направлении.
Представим заряд BB, инициируемый с левого торца (рис.5.9). Будем полагать вначале, что разлет продуктов детонации является одномерным. Для таких условий, как показано в теории неустановившихся движений, массы ПД, разлетающихся влево и вправе, равны соответственно;
(5.5)
где т.^ - масса заряда; -е- его длина; j>o - плотность.
5/9Є
'JJ-LLLLLiLLL
те
777РГ7ГГ77777777777Т77
--е
Рис. 5.9. Схема одномерного разлета продуктов детонации при инициировании ааряда с левого торца
' Учтем теперь аффект бокового разлета продуктов детонации для открмтсго ааряда (рио. 5.10). Пусть заріїд является,длинный {-6»Ci, ). В атом случае акхнввая часть заряда /п^ представляет собой конус высотой /Ъц , которую можно определить иа следующих соображений. Очевидно, что. время, аа которое ДВ долхна пройти участок длиной Zz^, раввяетоя времени схождения боковой волны раарежения к оси заряда. Посколы^ волна разрежения движется с некоторой эффективной скоростью звука с, , то
(5.6)
В теории детонации устанавливается, что с^л^. Поэтому
W
и, саедовательно.

(5.7)
(5.8)
Если заряд является короткий, т.е. ¦f--B<hJ^^(i. 5.10,6), то масса активной части определяется как масса усеченного конуса:
Э 9 "•f" \ и ' І/ ¦' и где di=d^-^^- диаметр верхнего основания.
(5.9)

л.
Щ
s/se
е
-<-

Рнс. 5.10. Актнввая часть безоболочечисгс цвднндрнчасхого
ааряда:
.а) дннивнй ааряд; б) короткий ааіяд
Произведя несложные преобрааовання, похучнМ
(5.10)
Нетрудно видеть, что при ¦B-^ d^ активная масса, определяемая как по формуле (5.8), так и по форнуле (5.IC)), равна/?=:^/?,
а при очень короткой заряде (т.е. при "Щ"^^ )пг^=-^j)g-?df. Поскольву общая масса ааряда равна т^- -^Ре^ d^^tQ
И ^*=-f^
(5.II)
при •?«^0!^и при -?:^ -|-<^ соответственно.
Предыдущая << 1 .. 33 34 35 36 37 38 < 39 > 40 41 42 43 44 45 .. 60 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.