Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термическое разложение и горение взрывчатых веществ - Андреев К.К.
Андреев К.К. Термическое разложение и горение взрывчатых веществ — М.: «Наука», 1966. — 346 c.
Скачать (прямая ссылка): a-trigvv.djvu
Предыдущая << 1 .. 159 160 161 162 163 164 < 165 > 166 167 168 169 170 171 .. 192 >> Следующая


Возникновение взрыва в результате вскипания в общем случае маловероятно и потому, что ускорение горения вследствие кипения вызовет повышение давления, повышение же давления будет подавлять кипение. Таким образом, ускорение горения в результате вскипания должно быть, как правило, самотормозящимся процессом и только в особых случаях, когда ускорение горения происходит очень резко', может привестикдетанапив.

1 При атом существенную роль могут играть, как указывает Беляев (343), разогрев и воспламенение пузырьков пара вследствие адиабатического нх сжатия.

То, что состошиє кипения свно по себе не является достаточным условием для перехода горения в детонацию, видно из того факта, что многие BB1 температура кипения которых лежит ниже температуры вспышки, не дают детонации при вспышке (242]. Очевидно и доказано прямым наблю-ннем, что самовоспламенение прн атмосферном давлении наступает для указанных веществ в состоянии кипения.

Другой механизм ускорения горения жидких BB был выдвинут Ландау [239]. Он показал, что нормальный «теплопроводносгный» режим горения, заключающийся в испарении жидкости, прогреве и химической рв-акцнн в парах, являетсяі вообще говоря, неустойчивым. Возмущение, возникающее во фронте такого горения, стремится возрастать по амплитуде во времени. Чем больше скорость горения, тем меньше устойчивость плоского фронта горения.

Факторами, препятствующими искажению фронта, являются сила тяжести, поверхностное натяжение и вязкость жидиости. Стабилизация горения может обеспечиваться также малой величиной диаметра трубки. Если нарушения нормального режима горения имеют место, то они выражаются в турбулизации фронта горения, ведущей к увеличению количества сгорающего вещества иа единицу площади сечения столбика жидкости '.

Учет стабилизирующего влияния силы тяжести и поверхностного натяжения приводит к следующему выражению для максимальной скорости горения, допускающей нормальное невозмущенное горение:

и» = (4o*gp?o«)* , (5.3)

где Wn — массовая скорость горения (г/сл^сек); ак — поверхностное натяжение между жидкостью и ее насыщенным паром ори температуре кипения (дин/см); рг — плотность газообразных продуктов горения (г/сле3); вш — плотность жидкости (г/см3).

Если скорость горения превышает значение, рассчитанное по формуле (5.3), то горение все же может быть устойчивым, «ели жидкость находится в сосуде достаточно малого диаметра (d). Условие устойчивости в этом случае имеет вид

«*<Ч=- (5-4)

Расчет показывает обычно, что условие (5.4) приводит даже ври горении под атмосферным давлением, а тем более при повышенных давлениях к очень малым значениям диаметра. В обычных условиях опыта горение в таиих узких трубках не распространяется ив-за тепловых потерь.

Выражение (5.3) можно преобразовать [244], воспользовавшись приближенным соотношением для парахора

P = ^f\ (5.5)

где M — молекулярный вес.

Для критической массовой скорости горения получаем выражение

1? = 7,91 . (5-6)

Для критической линейной скорости

u =7,91 ^4. (5.7)

1 В принципе 8tot механизм увеличения спорости мог бы иметь место и при горении твердых плавящихся ВВ. Однако малая толщина расплавленного слоя (особенно при больших давлениях) предотвращает в втом случае вовможяоеть ускорения горения вследствие турбулизации.

Использование выражения (5.6), хотя и несколько менее точного, для характеристики устойчивости горения особенно удобно потому, что величина иарахора может быть рассчитана но структурной формуле вещества и не изменяется с температурой в широком интервале изменения последней. Таким образом, можно избежать экспериментального определения поверхностного натяжения BB при темлеретуре кипения, в большинстве случаев практически неосуществимого; для многих BB неизвестны и трудноопределимы даже и сами температуры кипения, особенно при повышенных давлениях.

Помимо этого, выражение (5.8) позволяет оделить влияние химической структуры жидкого BB на устойчивость нормального горения и показать, что значение предельной скорости для различных BB изменяется в очень узких пределах.

В самом деле, множитель PfAf физически соответствует удельному объему вещества при температуре, при которой a. — 1. Плотности жидких органических BB заключаются при обычной температуре в интервале 1,2—1,8 г/см3. Соответственно мало отличаются и значения P/Aft поскольку состав различных органических BB (соотношение С, Н, N и О) меняется мало '- Этот вывод может быть иллюстрирован данными табл. 42.

Таблица 42 Значення парахора я отношеаия PjM. для различных BB

BB
Пара-хор P •
Молекулярный
BBO
р/м J
BB
П ара-хор P'
Молекул арный вес
PIM

Метилнвтрат ....
149,1
77
1,94
Tринитробензол . .
374,8
213
1,76

Нитрогликоль . . .
264,0
І52
1,74
Тринитротолуол . ,
413,8
227
1,82

Нитроглицерин . . .
378,9
227
1,67
Пккрляован кислота
394,8
229
1,72

II ентаэ ритркттетра-
532,8
316
1.68 I
T рин атрофен ил м е-





тнлвитрамин (тет-
Предыдущая << 1 .. 159 160 161 162 163 164 < 165 > 166 167 168 169 170 171 .. 192 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.