Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термическое разложение и горение взрывчатых веществ - Андреев К.К.
Андреев К.К. Термическое разложение и горение взрывчатых веществ — М.: «Наука», 1966. — 346 c.
Скачать (прямая ссылка): a-trigvv.djvu
Предыдущая << 1 .. 132 133 134 135 136 137 < 138 > 139 140 141 142 143 144 .. 192 >> Следующая


f
¦1500


~~~——¦ В-
;

.



MMMIl

¦1000
2-Ю*


-500
-0,5103 / 1
500
-НО3

** I I , J , І

А



3,0 2,5 2,0 1,5 1,0 0,5 O І
I I I Y І І І І І І І УІ
L


1,2 1,1 1,0 O1B O1S OJ 0,6 0,5 0,1 0,3 0,2 O1I O -0,1 -0,2

Рис. 223. Профиль температуры (І, Г) и скорость тепловыделения {2, 2") для пороха H при 30 ат

1,2

1,0

0,8

0,6 0,4 1,мм

Рис. 224. Профиль температуры (/) и скорость тепловыделения (2) для

noposa H При 75 ат

первые два члена которого рассчитывались дифференцированием температурной кривой. Первый максимум тепловыделения представляет, очевидно (он наблюдался и при горении в вакууме), тепловыделение в конденсированной фазе, т. е. соответствует той ее точке, где температура наибольшая. Соответственно эта температура и принимается за температуру поверхности конденсированной фазы. Значения этой температуры при разных давлениях представлены на рис. 225. Эти температуры выше (на —40°), чем измеренные [220] термопарой, прижатой к поверхности пороха.

Кривые распределения температуры в конденсированной фазе несколько отличаются от Михельсоновских, ширина зоны прогрева больше; это обстоятельство следует приписать в первую очередь увеличению температуропроводности при повышении температуры, которое было подтверждено и измерено независимыми опытами. Это позволило, в частности, рассчитать запас тепла в прогретом слое при стационарном горении (табл. 37).

Та блика 37

Запас тепла ¦ конденсированной фазе при стационарном горев» пороха H прн различных давленнях

р, am
Б
10
ZO
Б0
75
т

Q1 кал/см?
1,0
0,9
0,72
0,50
0,«
0,40

Для распределения температуры в газовой фазе характерно, что она не сразу растет до максимального значения, соответствующего полному сгоранию, а имеет ступеньку в области 1000° С; при 20 ат появляется пламя с максимальной температурой, которое с ростом давления приближается к поверхности (рис. 226), а температура его растет до некоторой постоянной величины (2050° С). Рассчитанные кривые тепловыделения в зависимости от температуры при 10 и 20 ат приведены на рис. 227. По-видимому, они являются следствием нескольких параллельно и последовательно идущих реакций, что особенно существенно допустить для дьшогазовой зоны, где реакции могут протекать и в газе н в диспергированных частицах.

А. А. Зелии произвел также расчеты порядка реакции и ее энергии активации для разных зон. Эти расчеты основаны на формальном допущении, что скорость тепловыделения пропорциональна концентрации реагентов в степени, равной порядку реакции

Ф (T) = A -e-WnJ /7ю* ~J У. (3.76)

V/koh — 'ч j

Бели взять значение Ф при фиксированной температуре, но при различных давлениях, то по наклону прямой

^Фкои = S + V Ig р (3.77)

можно получить v. Для дымогазовой фазы при 600 и 700° С v получается равным 1, а энергия активации составляет 5 ккал/моль. Для начала зоны пламени по зависимости

I0 Ф (TW(I) (3.78)

E = 50 ккал/моль, порядок реакции в ней равен 2.

Полученные данные позволяют рассчитать тепловыделение в различных зонах в зависимости от давления (рнс. 228). Тепловыделение в конденсированной фазе растет при 5—50 ат, насыщаясь при 50—100 ат, возможно, в связи с уменьшением диспергирования. Рост тепловыделения в дымогазовой и пламенной зонах происходит, по-видимому, вследствие увеличения полноты реакций: общая полнота горения достигается около 60 ат.

Видно, что зависимость и(р) имеет сложный характер: при давлениях 1—4 ат наблюдается быстрый рост скорости, затем оа замедляется, и при 4—8 ат наблюдается почти плато на кривой зависимости скорости горения от давления. При 8—10 ат наблюдается опять рост скорости, но уже значительно меньший. Из рис. 229 видно, что Дальнейший ход скорости горения от давления не имеет особенностей.

Своеобразную зависимость ы(р) в области даалений до 10 ат Зенин связывает с тем, что Ек$, рассчитанная по зависимости и(Т„), при малых давлениях мала (6,5 ккал/моль), а при р > 10 ат значительно больше 26 ккал/моль. На атом основании можно предположить, что механизм распада конденсированной фазы различен в обеих областях.

so too

D. кг/см2

Рис. 225. Температура поверхности горящего пороха H в зависимости от давле ния

150

too то

Температура, 0c

то

Рис. 227. Скорость тепловыделения в пародыыогазовой зоне как функция температуры при горении пороха H 1 — р - 10 кг/см3; 2 — р = 20 ке/сж'

1.51

50 то

р, кг/т*

Рис. 229. Зависимость скорости горения пороха H от давлении

50 100

р. кг/см2

Рис. 226. Изменении расстояния пламени от поверхности в зависимости от давлении для пороха H


600


700


SOO -


Предыдущая << 1 .. 132 133 134 135 136 137 < 138 > 139 140 141 142 143 144 .. 192 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.