Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термическое разложение и горение взрывчатых веществ - Андреев К.К.
Андреев К.К. Термическое разложение и горение взрывчатых веществ — М.: «Наука», 1966. — 346 c.
Скачать (прямая ссылка): a-trigvv.djvu
Предыдущая << 1 .. 131 132 133 134 135 136 < 137 > 138 139 140 141 142 143 .. 192 >> Следующая


Возможны два способд использования термопары для измерения в газовой фазе распределения температуры образующегося при устойчивом горении конденсированного ВВ. При одном из них положение термопары относительно зоны горения неизменно. Это условие может быть осуществлено двумя путями — перемещением термопары, помещенной в некоторую точку температурного распределения, со скоростью движения пламени или перемещением горящей поверхности относительно термопары со скоростью горения.

В этих условиях тепловая инерционность термопары не имеет значения, следует только принять меры против теплоотдачи в концы термопары (или теплоприхода из концов на термоспай) и выбрать размеры термопары значительно меньше ширины зоны переменной температуры.

Этот способ трудно применить при малой толщине области переменной температуры и большой скорости распространения горения. В этом случае больше подходит второй способ — термопара покоится относительно исходного конденсированного BB, а пламя проходит через нее со скоростью горения. Кроме учета теплоотдачи в концы термопары и необходимой достаточно малой толщины термопары, должна быть учтена и сделана малой тепловая инерционность термопары.

Распределение температуры при горении в твердом веществе можно получить только вторым способом. Для правильного измерения распределения температуры важна форма термопары. Расположение углом ведет к большим тепловым потерям в концы, при расположении термопары вдоль изотермы теряется жесткость ее закрепления; оба эти недостатка устраняются в П-образной термопаре.

Расчеты, проведенные для конденсированной фазы, показали, что относительная ошибка за счет тепловой инерционности термопары растет пропорционально толщине терцопары и скорости горения. Для термопар, толщиной 3,5—7 мк она достаточно мала. Ошибки за счет теллоотвода в концы могут быть уменьшены увеличением величины плеча термопары. В общем условия измерения являются более жесткими в газовой фазе, и если они выполнены, то измерения в конденсированной фазе будут также безошибочными

Зенин измерял распределение температуры при горении пороха Н. Применялись две группы ленточных П-образных термопар: 1) медь— константан, манганин—константан (толщина 5 и 2 MK)1 имеющие высокую термоэлектродвижущую силу а различную теплопроводность, но не позволяющие измерять температуру выше 1000° С и 2) вольфрам + 5% реиия — вольфрам + 20 % рення, вольфрам — молибден + 5 % алюминия (толщина 7—3,5 лк), термозлектродвижущая сила этих последних термопар в 4 раза меньше, чем у термопар медь — константан, но, будучи тугоплавкими, они позволяют измерить температурный профиль полностью вплоть до максимальной температуры в пламени.

Термопары завлеивались попарно при помощи ацетона в продольно или поперечно разрезанные шашки пороха; это давало возможность

Оценки даются применительно и баллпстнтному пороху Н.

одновременно с определением профиля температуры измерять скорость горения в данном опыте.

Кривые t{s) для разных давлений ниже атмосферного при начальной температуре пороха 125° С приведены на рис. 221. В вакууме температура газовой фазы не растет, а пульсирует с амплитудой 10—20° С. При повышении давления максимальная температура увеличивается, и зона ее приближается к поверхности пороха. Начиная с 200 мм рт. ст. газо-

Температурв °С SOO V

вая фаза начинает влиять на скорость го ренин посредством теплоподвода в конденсированную фазу; начиная с 300 мм подвод тепла возможен из зоны максимальной температуры.

Температура поверхности увеличивается при повышенин начальной температуры пороха и слабо растет также с давлением.

Тепловыделение в конденсированной фазе от давлення почти не зависит, тепловыделение в газовой фазе быстро растет прн повышении давления до 200 мм, когда оно становится вдвое больше тепловыделения в конденсированной фазе; при дальнейшем повышении давления до 600 мм тепловыделение растет очень медленно. Доля теплоприхода от газа составляет при 200—400 мм около 5% от общего количества тепла конденсированной фазы. Скорость горения от температуры конденсированной фазы зависит очень слабо.

I MM

Рис. 22і. Профили температуры при горении пороха H в вакууме при 120° С и различном давлении (в мм рт. ст.):

1— р-0: г —р-100: з — р - 300; 4 — р - 600

/,0 0,3 0,8 0,7 0,5 0,5 0,4 0,3 0,2 0,1 0 ~0,f -0,2

1,MM

Рис. 222. Профиль темпоратуры (1) и скорость тепловыделения (2) при горешжи пороха Я (р = 5 ат; и - 1.38 лл/сек)

Температурный профиль был определен вольфрамо-рениевыми термопарами и при повышенных давлениях (до 150 ат). На рис. 222, 223, 224 показаны профили температуры и тепловыделение при разных давлениях. За температуру поверхности условно принята та, при которой температурная кривая меняет свой вид. Тепловыделение рассчитывалось из уравнения теплопроводности в стационарно распространяющейся тепловой волне с тепловыделением

(3.75)

— с-ї
Предыдущая << 1 .. 131 132 133 134 135 136 < 137 > 138 139 140 141 142 143 .. 192 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.