Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Термическое разложение и горение взрывчатых веществ - Андреев К.К.
Андреев К.К. Термическое разложение и горение взрывчатых веществ — М.: «Наука», 1966. — 346 c.
Скачать (прямая ссылка): a-trigvv.djvu
Предыдущая << 1 .. 103 104 105 106 107 108 < 109 > 110 111 112 113 114 115 .. 192 >> Следующая


При переходе горения на ускоренный режим обращает на себя внимание резкость этого перехода, хотя если считать, что он обусловлен только динамическим повышением давления, следовало бы скорее ожидать постепенного увеличения скорости горения соответственно постепенному увеличению динамического давления. Тэйлор (и независимо от него Беляев) высказал предположение, что проникновению горения в глубь порошка препятствует слой расплава, образующийся на горящей поверхности. При повышении давления, а следовательно, и скорости горения тол-200

щип а расплавленного слоя уменьшается и при переходном давлении он становится слишком тонким, чтобы предотвратить проникновение газов в порошок. Реальность расплавленного слоя Тэйлор, помимо логических заключений, подтверждает фотографиями пламени (рис. 190), на которых видна на границе BB и пламени узкая полоска большей ширины, толщина которой тем меньше, чем больше давление и скорость горения. Меньшую ширину изображения пламени он объясняет отклонением лучей из-за различной плотности продуктов горения и стекла; малая ширина изображения столбика порошка объясняется тем, что из-за плохого оптического контакта частиц со стеклом на периферии заряда происходит отклонение лучей, не попадающих поэтому в объектив.

а, ем

T1MCSK X1MCSf

Рис, 189. Горенне пороховой стружки в заряде и ел ой плотности, помещенном в длинную стеклянную трубку

Съемка камерой СКС-2М с частотой ifln<l кайравісек (h — ¦расстояние от верхнего конца заряда, т —время; а — весь заряд; 6 — часть ээряда, в ногорой произошел взрыв)

Зависимость критического давления от размера пор, большую легкость перехода горения на ускоренный режим для высокоплавкого (278° С) и быстрее горящего октогена по сравнению с плавящимся значительно ниже (1400C) тэном 1 Тэйлор рассматривает как подтверждение отмечен-IsOB выше роли расплавленного слоя.

Известную трудлость для трактовки Тэйлора представляет то обстоятельство, что для нитроклетчатки наблюдаются, как мы видели выше, закономерности, аналогичные плавящимся ВВ. Он обходит эту трудность, считая, что при горении нитроклетчатки тоже образуется расплавленный слой, препятствующий при большой ето толщине Проникновению горения в глубь порошка.

Хотя наличие расплавленного слоя при горении низкомолекулярных BB бесспорно и неоднократно отмечалось и использовалось раньше для объяснения некоторых явлений, имеющих место, при горении плавящихся BB (197], в частности как препятствие для проникновения газов горения в глубь пористого порошка, наблюдения, сделанные при изучении перехода горения порошков на ускоренный режим, могут быть объяснены иначе, чем зто делает Тэйлор.

Фактором, непосредственно вызывающим проникновение газов в глубь порошка, является динамическое повышение давления, возникающее у горящей поверхности вследствие оттока газов. Это повышение давления, как мы увидим ниже, пропорционально (при малых его значениях) скорости

1 Тэйлор не учитывает, что и температура кипения тэна (270°С) много ниже, чем леизвестнвя (во во всяком случае большая, чем у гексогена (3400C)] температура кияевия октогена. Поэтому вопрос о той. для какого BB слой расплава будет тоньше, вельэя оценить только по температуре плавления и скорости горения.

горепия, т. е. быстро возрастает с увеличением давления над горящим зарядом. Так как, кроме того, при повышенных давленнях больше будет плотность газов, то их масса и внутренняя энергия, проникающие в глубь порошка, будут расти еще быстрее. Поэтому, повышая давление (при горении под постоянным давлением), можно получить эффект опережения

Рис. 190. Фронт пламени тэна со светящейся линией, соответствующей расплавленному слою

А — светящаяся линия, видимая по всему лиаметру щели, в — предел видимости порошка

газами фронта горения не только при малых, но и при повышенных плотностях порошкообразного ВВ. При этом, чем выше плотность, тем больше должно быть при прочих равных условиях (в частности равных размерах частиц) давление, начиная с которого проявляется указанный эффект. Точно так же при равной плотности возможность проникновения газов должна зависеть от размера частиц, определяющего размеры пор, иначе говоря, сопротивления порошка проникновению газов. Следует ожидать также, что при прочих равных условиях BB с большей скоростью горения будет при большей плотности или при меньшем давлении давать нарушение нормального хода горення.

Влияние скорости горения ясно видно из результатов опытов, приведенных А. Ф. Беляевым, по горению гремучей ртути при атмосферном давлении и различных относительных плотностях (рис. 191). Заметный рост скорости с уменьшением плотности наблюдается уже при плотности около 0,68, при плотности 0,64 он резко возрастает и иногда наступает даже детонация.

Таким образом, влияние пронннновения газов в глубь порошка при горении быстро горящей гремучей ртути сказывается при атмосферном давлении уже при уменьшении плотности до 0,7 от удельного веса в то время как для относительно медленно горящей нитроклетчатки это наблю-
Предыдущая << 1 .. 103 104 105 106 107 108 < 109 > 110 111 112 113 114 115 .. 192 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.