Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Основные процессы и аппараты технологии промышленных взрывчатых веществ - Генералов М.Б.
Генералов М.Б. Основные процессы и аппараты технологии промышленных взрывчатых веществ: Учебное пособие для вузов — M.: ИКЦ «Академкнига», 2004. — 397 c.
ISBN 5-94628-130-5
Скачать (прямая ссылка): generalov.djvu
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 146 >> Следующая


Входящие в уравнение (8.1) три постоянных показателя: р , кнп, апс определяются из экспериментальной кривой прессования. Их значения для порошкообразных смесевых и индивидуальных взрывчатых веществ при различной температуре приведены в табл. 8.1

Распределение напряжений и плотности в брикетах при одностороннем прессовании определяется следующим образом. При прессовании порошкообразного материала в замкнутой матрице, как уже указывалось выше, из-за внешнего контактного трения давление в брикете снижается от пуансона к поддону. В прессуемом материале возникают не только продольные силы, являющиеся результатом воздействия усилия со стороны пуансона, но также радиальные и кольцевые силы вследствие ограничения перемещения материала со стороны внутренней поверхности матрицы, заклинивания между соседними частицами, а также образующихся сводов и арочных эффектов. В результате трения частиц между собой, возникновения сил, препятствующих перемещению отдельных частиц, на боковую поверхность матрицы передается давление меньше, чем в направлении осевого сжатия.

Таким образом, напряженно-деформационное состояние материала при прессовании в матрице является довольно сложным. При решении задачи распределения напряжений по высоте порошкового тела при его прессовании в замкнутой матрице обычно выдвигают предположение, что напряжения и плотность в поперечном сечении остаются постоянными (гипотеза плоских сечений). Согласно этой гипотезе, мысленно проведенные в прессуемом порошкообразном материале

Таблица 8.1

Значение параметров уравнения прессования

Материал
Температура, °С
Р„р. г/ C|w3

«„сю4

Аммотол 80/20
20
1,666
0,40
13,05


50
1,692
0, 40
13, 05


70
1, 706
0, 39
13, 05

Тринитротолуол
20
1, 614
0, 26
15, 35


50
1,626
0, 23
15, 35


70
1,635
0,21
15, 35

277

а

z=0

Рис. 8.4. Расчетные схемы прессования цилиндрических (а) и прямоугольных (б) шашек

плоскости, ортогональные к оси матрицы, остаются плоскими до конца процесса прессования. В этом случае задача аналитического распределения напряжений (поля напряжений) только по высоте прессовки становится тривиально простой; ее решение приведено далее.

При прессовании цилиндрических канальных и сплошных шашек вначале рассмотрим аналитическое решение задачи одностороннего прессования порошкообразного материала в замкнутой цилиндрической матрице, внутри которой установлена цилиндрическая игла (случай прессования канальных изделий) с учетом гипотезы плоских сечений.

При решении задачи примем следующие допущения.

1. Инерционные и массовые силы не учитываются из-за их незначительности по сравнению с поверхностными силами (силами давления). Тогда вместо уравнений движения сплошной среды можно использовать уравнения статического равновесия, т. е. решать «квазистатическую» задачу.

278

-'J HS

yOz

J J Po J J

¦z=0

xOz

тр

[Po

P+dP

z=0

z=#

2. Стенки матрицы и иглы по сравнению с уплотняемым материалом принимаются абсолютно жесткими, а деформации материала вдоль вертикальной оси z значительно превосходят деформации вдоль двух других ортогональных осей гиб (используется цилиндрическая система координат). Тогда приближенно можно считать, что

(8.2)

где аґ ае, az - нормальные составляющие тензора напряжений; ^ -коэффициент бокового давления.

3. Влияние воздуха в прессуемом материале и возможное изменение температуры не учитываются.

При принятых допущениях задача становится достаточно простой и сводится к решению одного уравнения статики. Расчетная схема задачи показана на рис. 8.4, а. Рассмотрим равновесие выделенного эле-

279

ментарного слоя прессуемого материала. С учетом действующих на слой силовых факторов уравнение его равновесия в направлении оси z запишется:

JtA12O - а2)р - nRfcl - а?)(р + dp) - InR1(X1 + ax0)dz = 0, (8.3)

где а — отношение радиусов внутренней поверхности матрицы A1 и иглы R0; a. = R0ZR1; T1, T0 - напряжения внешнего трения порошкового материала на поверхности соответственно матрицы и иглы.

В процессе прессования происходит скольжение материала относительно поверхности матрицы. Возникающие при этом контактные напряжения трения подчиняются закону «сухого» трения скольжения (закон Кулона) и поэтому

где /1,./0 — коэффициенты внешнего трения скольжения на поверхности соответственно матрицы и поверхности иглы. Если/и =/i =/4,, то T1 = = ттр = ^TPP-

С учетом выражений (8.4) из совместного решения (8.2) и (8.3) получим

^ = - dz. (8.5)

P R1(I-O.)

Заметим, что в правую часть уравнения (8.5) входит произведение коэффициента бокового давления 2; на коэффициенты внешнего трения скольжения/р. Каждый из сомножителей является переменным, зависящим не только от физических свойств прессуемого материала, но и от давления прессования или плотности материала (см. гл. 2). При этом с увеличением давления прессования BB значение коэффициента f снижается, а коэффициента \ увеличивается. В результате можно принять, что произведение ?/ф является величиной постоянной в пределах изменения давлений по высоте прессуемого материала.
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 146 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.